GIM-Mechanismus: Unterschied zwischen den Versionen
Kategorien
- Seiten mit Skriptfehlern
- Teilchenphysik
- Schwache Wechselwirkung
imported>Lambdaquer (GIM bezieht sich auch auf die Abwesenheit auf tree-level: siehe letzte Literaturquelle. (Zusätzlich hab ich die Präteritum-form entfernt, wo sie nicht hingehört)) |
imported>Wassermaus |
||
| Zeile 1: | Zeile 1: | ||
[[ | [[Datei:K0 decay to muons.svg|mini|Zerfall eines <math>\bar K^0</math>-[[Meson]]s in ein [[Myon]]-[[Antiteilchen|Anti]]<nowiki/>myon-Paar. Die beiden [[Feynman-Diagramm]]e mit einem [[virtuelles Teilchen|virtuellen]] [[Up-Quark]] (oben) und einem Charm-Quark (unten) haben entgegengesetzte Vorzeichen und heben sich daher nahezu auf. Die Faktoren <math>\sin \theta_\mathrm C</math> und <math>\cos \theta_\mathrm C</math> ergeben sich aus der [[Cabibbo-Winkel|Cabibbo-Mischung]].]] | ||
Der '''GIM-Mechanismus''' (nach [[Sheldon Lee Glashow|Sheldon Lee '''G'''lashow]], [[John Iliopoulos|John '''I'''liopolus]] | Der '''GIM-Mechanismus''' der [[Teilchenphysik]] (nach [[Sheldon Lee Glashow|Sheldon Lee '''G'''lashow]], [[John Iliopoulos|John '''I'''liopolus]] und [[Luciano Maiani|Luciano '''M'''aiani]]<ref>{{Literatur | Autor=S. L. Glashow, J. Iliopoulos und L. Maiani | Titel=Weak Interactions with Lepton-Hadron Symmetry | Sammelwerk=Phys. Rev. D | Band=2 | Nummer= | Datum=1970 | Seiten=1285–1292 | DOI= 10.1103/PhysRevD.2.1285}}</ref>) erklärt, warum durch die [[schwache Wechselwirkung]] [[Quark (Physik)|Quark]]s gleicher [[Ladung (Physik)|Ladung]] nicht ineinander umgewandelt werden können (Abwesenheit von [[Flavour changing neutral current|Flavour verändernden neutralen Strömen]]). | ||
Historisch gesehen war er der Grund, der zur Vorhersage des [[Charm-Quark]]s führte. | Historisch gesehen war er der Grund, der zur Vorhersage des [[Charm-Quark]]s führte. | ||
Man wusste damals, dass der [[Zerfallskanal]] <math> K^0\to\mu^+\mu^- </math> ein sehr kleines [[Verzweigungsverhältnis]] hat, nämlich | Man wusste damals, dass der [[Zerfallskanal]] <math>\bar K^0\to\mu^+\mu^- </math> ein sehr kleines [[Verzweigungsverhältnis]] hat, nämlich | ||
:<math> | |||
B = \frac | |||
{\Gamma (\bar K^0 \to \mu^+\mu^-)} | |||
{\Gamma_\mathrm{tot}(\bar K^0)} < 1,5\cdot 10^{-6}</math><ref>{{Literatur | Autor=A. Barbaro-Galtieri ''et al.'' (Particle Data Group) | Titel=Review of Particle Properties | Sammelwerk=Rev. Mod. Phys. | Band=42 | Nummer= | Datum=1970 | Seiten=87-200 | DOI= 10.1103/RevModPhys.42.87 | Online=http://cds.cern.ch/record/350141/files/RevModPhys.42.87.pdf}}</ref>. | |||
Der erstmalige experimentelle Nachweis des Charm-Quarks (siehe [[J/ψ-Meson]]) gelang schließlich 1974 | (Der heutige (2020) Wert ist (6,84 ± 0,11)·10<sup>−9</sup> für K<sup>0</sup><sub>L</sub> und < 8·10<sup>−10</sup> für K<sup>0</sup><sub>S</sub><ref name="PDG2020">{{Internetquelle |autor=P.A. Zyla et al. ([[Particle Data Group]]) |url=https://pdg.lbl.gov/2020/listings/contents_listings.html |titel=2020 Review of Particle Physics|werk=Prog. Theor. Exp. Phys. 2020, 083C01 (2020) |hrsg=Particle Data Group |format= |sprache=en |abruf=2021-09-16}}</ref>) | ||
Dieses war weit kleiner als erwartet. | |||
Um zu erklären, warum der Zerfall so stark unterdrückt ist, führten Glashow, Iliopoulos und Maiani 1970 [[hypothetisch]] das Charm-Quark ein. Dies hat zwei wichtige Effekte zur Folge: | |||
* Zum einen wird durch die Kopplung des Zustandes <math>s^\prime</math>, der zum Zustand <math>d^\prime</math> der [[elektroschwache Wechselwirkung|elektroschwachen Wechselwirkungs]] [[orthogonal]] ist, an das Charm-Quark eine Flavouränderung in niedrigster Ordnung (''tree-level'') verhindert. | |||
* Zum anderen induziert das Charm-Quark in höheren Ordnungen einen weiteren Zerfallskanal, der vom ersten nicht zu unterscheiden ist und somit mit ihm [[Interferenz (Physik)|interferiert]]. Aufgrund unterschiedlicher Vorzeichen der beiden Zerfallskanäle ist ihre Interferenz destruktiv, d. h. sie heben sich gegenseitig (nahezu) auf. | |||
Diese Unterdrückung der Flavour verändernden neutralen Ströme wird als GIM-Mechanismus bezeichnet. Hiermit war eine Erklärung für das kleine Verzweigungsverhältnis gegeben. | |||
Der erstmalige experimentelle Nachweis des Charm-Quarks (siehe [[J/ψ-Meson]]) gelang schließlich 1974 der [[SLAC]]-SP-017-Kollaboration<ref>{{Literatur | Autor=J. E. Augustin ''et al.'' (SLAC-SP-017 Collaboration) | Titel=Discovery of a Narrow Resonance in e<sup>+</sup>e<sup>-</sup> Annihilation | Sammelwerk=Phys. Rev. Lett. | Band=33 | Nummer=23 | Datum=1974-12-02| Seiten=1406–1408 | DOI= 10.1103/PhysRevLett.33.1406 }}</ref> und der E598-Kollaboration<ref>{{Literatur | Autor=J. J. Aubert ''et al.'' (E598 Collaboration) | Titel=Experimental Observation Of A Heavy Particle J | Sammelwerk=Phys. Rev. Lett. | Band=33 | Nummer=23 | Datum=1974-12-02| Seiten=1404–1406 | DOI=10.1103/PhysRevLett.33.1404 }}</ref>. Mit dieser Vorhersage und der tatsächlichen Entdeckung des Charm-Quarks hat der GIM-Mechanismus zur Akzeptanz des [[Standardmodell|Standardmodells der Elementarteilchenphysik]] beigetragen. | |||
== Literatur == | == Literatur == | ||
* {{Literatur | Autor=Jean Iliopoulos | Titel=Glashow-Iliopoulos-Maiani mechanism | Sammelwerk=Scholarpedia | Band=5 | Nummer=5 | Datum=2010 | Seiten=7125 | DOI=10.4249/scholarpedia.7125}} | * {{Literatur | Autor=Jean Iliopoulos | Titel=Glashow-Iliopoulos-Maiani mechanism | Sammelwerk=Scholarpedia | Band=5 | Nummer=5 | Datum=2010 | Seiten=7125 | DOI=10.4249/scholarpedia.7125}} | ||
| Zeile 19: | Zeile 27: | ||
<references /> | <references /> | ||
[[Kategorie:Teilchenphysik | [[Kategorie:Teilchenphysik]] | ||
[[Kategorie:Schwache Wechselwirkung]] | |||
Aktuelle Version vom 18. September 2021, 19:02 Uhr
Zerfall eines $ {\bar {K}}^{0} $-Mesons in ein Myon-Antimyon-Paar. Die beiden Feynman-Diagramme mit einem virtuellen Up-Quark (oben) und einem Charm-Quark (unten) haben entgegengesetzte Vorzeichen und heben sich daher nahezu auf. Die Faktoren $ \sin \theta _{\mathrm {C} } $ und $ \cos \theta _{\mathrm {C} } $ ergeben sich aus der Cabibbo-Mischung.
Der GIM-Mechanismus der Teilchenphysik (nach Sheldon Lee Glashow, John Iliopolus und Luciano Maiani[1]) erklärt, warum durch die schwache Wechselwirkung Quarks gleicher Ladung nicht ineinander umgewandelt werden können (Abwesenheit von Flavour verändernden neutralen Strömen). Historisch gesehen war er der Grund, der zur Vorhersage des Charm-Quarks führte.
Man wusste damals, dass der Zerfallskanal $ {\bar {K}}^{0}\to \mu ^{+}\mu ^{-} $ ein sehr kleines Verzweigungsverhältnis hat, nämlich
- $ B={\frac {\Gamma ({\bar {K}}^{0}\to \mu ^{+}\mu ^{-})}{\Gamma _{\mathrm {tot} }({\bar {K}}^{0})}}<1,5\cdot 10^{-6} $[2].
(Der heutige (2020) Wert ist (6,84 ± 0,11)·10−9 für K0L und < 8·10−10 für K0S[3]) Dieses war weit kleiner als erwartet.
Um zu erklären, warum der Zerfall so stark unterdrückt ist, führten Glashow, Iliopoulos und Maiani 1970 hypothetisch das Charm-Quark ein. Dies hat zwei wichtige Effekte zur Folge:
- Zum einen wird durch die Kopplung des Zustandes $ s^{\prime } $, der zum Zustand $ d^{\prime } $ der elektroschwachen Wechselwirkungs orthogonal ist, an das Charm-Quark eine Flavouränderung in niedrigster Ordnung (tree-level) verhindert.
- Zum anderen induziert das Charm-Quark in höheren Ordnungen einen weiteren Zerfallskanal, der vom ersten nicht zu unterscheiden ist und somit mit ihm interferiert. Aufgrund unterschiedlicher Vorzeichen der beiden Zerfallskanäle ist ihre Interferenz destruktiv, d. h. sie heben sich gegenseitig (nahezu) auf.
Diese Unterdrückung der Flavour verändernden neutralen Ströme wird als GIM-Mechanismus bezeichnet. Hiermit war eine Erklärung für das kleine Verzweigungsverhältnis gegeben.
Der erstmalige experimentelle Nachweis des Charm-Quarks (siehe J/ψ-Meson) gelang schließlich 1974 der SLAC-SP-017-Kollaboration[4] und der E598-Kollaboration[5]. Mit dieser Vorhersage und der tatsächlichen Entdeckung des Charm-Quarks hat der GIM-Mechanismus zur Akzeptanz des Standardmodells der Elementarteilchenphysik beigetragen.
Literatur
- Jean Iliopoulos: Glashow-Iliopoulos-Maiani mechanism. In: Scholarpedia. Band 5, Nr. 5, 2010, S. 7125, doi:10.4249/scholarpedia.7125.
Einzelnachweise
- ↑ S. L. Glashow, J. Iliopoulos und L. Maiani: Weak Interactions with Lepton-Hadron Symmetry. In: Phys. Rev. D. Band 2, 1970, S. 1285–1292, doi:10.1103/PhysRevD.2.1285.
- ↑ A. Barbaro-Galtieri et al. (Particle Data Group): Review of Particle Properties. In: Rev. Mod. Phys. Band 42, 1970, S. 87–200, doi:10.1103/RevModPhys.42.87 (cern.ch [PDF]).
- ↑ P.A. Zyla et al. (Particle Data Group): 2020 Review of Particle Physics. In: Prog. Theor. Exp. Phys. 2020, 083C01 (2020). Particle Data Group, abgerufen am 16. September 2021 (Lua-Fehler in Modul:Multilingual, Zeile 149: attempt to index field 'data' (a nil value)).
- ↑ J. E. Augustin et al. (SLAC-SP-017 Collaboration): Discovery of a Narrow Resonance in e+e- Annihilation. In: Phys. Rev. Lett. Band 33, Nr. 23, 2. Dezember 1974, S. 1406–1408, doi:10.1103/PhysRevLett.33.1406.
- ↑ J. J. Aubert et al. (E598 Collaboration): Experimental Observation Of A Heavy Particle J. In: Phys. Rev. Lett. Band 33, Nr. 23, 2. Dezember 1974, S. 1404–1406, doi:10.1103/PhysRevLett.33.1404.