Quelltext der Seite Abbildungsfehler

In der [[Optik]] versteht man unter '''Abbildungsfehlern''' oder '''Aberrationen'''{{Audio|De-Aberration.ogg}} Abweichungen von der idealen [[Optische Abbildung|optischen Abbildung]] durch ein optisches System wie etwa ein Foto- oder [[Fernrohr]]-[[Objektiv (Optik)|Objektiv]] oder ein [[Okular]], die ein unscharfes oder verzerrtes Bild bewirken. „Aberration“ kommt vom [[Lateinische Sprache|lateinischen]] „aberrare“, das wörtlich „abirren, sich verirren, abschweifen“ bedeutet.

Die Abbildungsfehler lassen sich im Rahmen der [[Geometrische Optik|geometrischen Optik]] erfassen. Dabei wird untersucht, wie sich ein Strahlenbündel, das von einem bestimmten Objektpunkt ausgeht, nach dem Durchgang durch das System verhält. Im Idealfall schneiden sich die Strahlen wieder in einem Punkt. Aufgrund der Abbildungsfehler ergibt sich stattdessen nur eine mehr oder weniger enge Einschnürung des Strahlenbündels, die außerdem (bei Verzeichnung oder Bildfeldwölbung) an der falschen Stelle liegen kann.

Optiker wie [[Eustachio Divini]] (1610–1685) versuchten noch, die Abbildungsfehler von Mikroskopen und Teleskopen konstruktiv, durch [[Versuch und Irrtum]], zu minimieren.<ref>Barbara I. Tshisuaka: ''Eustachio Divini.'' In: [[Werner E. Gerabek]], Bernhard D. Haage, [[Gundolf Keil]], Wolfgang Wegner (Hrsg.): ''Enzyklopädie Medizingeschichte''. De Gruyter, Berlin 2005, ISBN 3-11-015714-4, S. 316.</ref> Mitte des 19. Jahrhunderts begannen [[Philipp Ludwig von Seidel|Seidel]] und [[Josef Maximilian Petzval|Petzval]], die Abbildungsfehler mathematisch zu untersuchen. Schon 1858 gab [[James Clerk Maxwell|Maxwell]] Argumente, dass eine perfekte Abbildung eines räumlich ausgedehnten Objekts nur im trivialen Fall der Abbildung an ebenen Spiegeln möglich sei. Nach einigen Zwischenergebnissen legte schließlich [[Constantin Carathéodory|Carathéodory]] 1926 einen strengen Beweis dafür vor.

Die Abbildungsfehler eines einfachen Systems aus einer einzelnen [[Linse (Optik)|Linse]] oder einem [[Spiegel]] sind in der Regel unakzeptabel hoch, solche Systeme sind allenfalls zur [[Beleuchtungssystem (Optik)|Beleuchtung]] brauchbar. Es ist aber möglich, die Abbildungsfehler bis auf einen beliebig kleinen Rest zu beseitigen, indem man mehrere Linsen aus verschiedenen Glassorten bzw. Spiegel miteinander kombiniert und teils auch [[asphärisch]]e Flächen einsetzt. Durch eine [[Optimierung (Mathematik)|Optimierungsrechnung]] werden die Freiheitsgrade des Systems (v.&nbsp;a. Flächenabstände und -krümmungen) so bestimmt, dass die Abbildungsfehler insgesamt minimal werden. Dies nennt man ''Korrektion'' der Fehler bzw. des optischen Systems.

Dieser Korrektionsprozess ist sehr rechenintensiv. Alle hier beschriebenen Abbildungsfehler überlagern sich, und jede Veränderung des optischen Systems beeinflusst alle Abbildungsfehler auf im Allgemeinen [[Lineare Abbildung|nichtlineare]] Weise. Einzige Ausnahme ist, dass bei Systemen, die ausschließlich durch Spiegel abbilden, kein Farbfehler auftritt.

Mithilfe von [[Bildbearbeitung]] kann man z. B. Farbvergrößerungsfehler (chromatische Aberration) reduzieren sowie die tonnen- oder kissenförmige Verzeichnung mit Methoden ähnlich der [[Rektifizierung]] nachträglich [[Kompensation (Technik)|kompensieren]]. Bei [[Digitales Kamerasystem|digitalen Kameras]] sind diese Verfahren in der [[Firmware]] implementiert.<ref>[https://www.film-tv-video.de/business/2010/06/09/next-generation-wandel-in-der-aufnahmetechnik/ Next Generation: Wandel in der Aufnahmetechnik], film-tv-video.de, News - Reports, 9. Juni 2010, abgerufen am 26. Dezember 2015</ref>

== Monochromatische Aberrationen ==
=== {{Anker|Sphärische Aberration}} Sphärische Aberration ===
[[Datei:Lens5.svg|lang=de|mini|hochkant=1.5|Sphärische Aberration. Die Strahlen sind schwarz mit 90 % Transparenz, also einzeln hellgrau, mit zunehmender Überlagerung dunkelgrau bis schwarz, näherungsweise die Intensitätsverteilung andeutend. Vor dem Fokus tritt Überlagerung zuerst am Rand des Bündels auf; ein Schirm an dieser Stelle würde eine kreisförmige Brennlinie zeigen, siehe [[Kaustik (Optik)|Kaustik]]. In der Brennebene der achsennahen Strahlen sind die Randstrahlen bereits weit verteilt.]]
[[Datei:Cylindrical-mirror caustic.svg|mini|hochkant=0.9|Sphärische Aberration in Reflexion; ausgeprägte Kaustik durch großes Öffnungsverhältnis.]]

Die ''sphärische Aberration'', auch ''Öffnungsfehler'' oder ''Kugelgestaltsfehler'' genannt, ist ein Schärfefehler und bewirkt, dass achsparallel einfallende oder vom gleichen Objektpunkt auf der [[Optische Achse (Optik)|optischen Achse]] ausgehende Lichtstrahlen nach dem Durchgang durch das System nicht die gleiche [[Schnittweite]] haben. Sie laufen somit nicht in einem Punkt zusammen.<ref>Bernd Leuschner: [http://labor.beuth-hochschule.de/fileadmin/labor/gos/dokument/ogg/aufgabe/OGG_07_Oeffnungsfehler_einer_Plankonvexlinse.pdf Öffnungsfehler einer Plankonvexlinse] (PDF; 161&nbsp;kB), Labor für Gerätetechnik, Optik und Sensorik, Beuth Hochschule für Technik Berlin.</ref>

Im Allgemeinen ist die Abweichung umso stärker, je weiter außen der Strahl verläuft. Die Schnittweite <math>s</math> des gebrochenen Strahls wird aus Symmetriegründen durch eine [[gerade Funktion]] gegeben:

:<math>s = s_0 + \sum_{k=1}^{\infty}w_{2k} a^{2k} </math>

Dabei ist <math>a</math> der Achsabstand, mit dem der Strahl in das System einfällt, und <math>w_k</math> gibt die Stärke der sphärischen Aberration k-ter Ordnung an. <math>s_0</math> ist die [[Paraxiale Optik|paraxiale]] Schnittweite des gebrochenen Strahls.

Objektive mit sphärischer Aberration liefern ein weiches Bild mit zwar scharfen, aber kontrastarmen Details, zu denen nur die achsnahen Strahlen beitragen. Die achsfernen Strahlen erzeugen [[Halo (Lichteffekt)|Halos]] an Hell-Dunkel-Übergängen.

Motive vor und hinter der Ebene maximaler Schärfe werden unterschiedlich unscharf gezeichnet. Es gibt [[Objektiv (Optik)|Objektive]], deren sphärische Aberration man stufenlos in einem weiten Bereich einstellen kann, um die Unschärfe vor und hinter dem Fokus und die Schärfe im Fokus anzupassen.

Mit einem System, das nur sphärische (kugelförmige) brechende oder reflektierende Flächen enthält, kann man keine von sphärischer Aberration völlig freie reelle Abbildung erreichen (siehe [[aplanatische Abbildung]]). Mit einer [[asphärisch]]en Oberfläche einer Linse oder eines Spiegels kann man die sphärische Aberration völlig korrigieren. So ist die Abbildung eines fernen Punkts mit einem [[Parabolspiegel]] frei von sphärischer Aberration und für achsparallele Strahlen exakt. Allerdings ist das [[Schleifen (Fertigungsverfahren)|Schleifen]] einer Kugeloberfläche deutlich einfacher und damit billiger als das Schleifen asphärisch gekrümmter Flächen. Der weite Einsatz sphärischer Flächen beruht darauf, dass sie erheblich preisgünstiger herzustellen sind, während ihre Abbildungsfehler durch Kombination mehrerer Linsen wirksam vermindert werden können. Die Kosten für asphärisch geschliffene Linsen relativieren sich bei Systemen mit vielen Linsen, da man gegebenenfalls mit weniger Linsen die gleiche Abbildungsgüte erzielen kann.

Unterdessen gibt es Verfahren, ''Asphären'' hoher Qualität als Presslinge (Molding) herzustellen, was deutlich preisgünstiger ist. Dabei können kleinere Linsen direkt gepresst werden, und größere werden durch Umformen einer volumengleichen sphärischen Linse hergestellt. Die Größe ist dabei nach oben durch zwei Probleme beschränkt: Zum einen gibt es nur wenige Glassorten, die für eine Umformung geeignet sind, zum anderen neigen umgeformte Linsen zu Inhomogenitäten durch innere Spannungen, die durch den Umformprozess entstehen.

Kleine Kunststofflinsen werden im Spritzgieß- oder Spritzprägeverfahren kostengünstig gefertigt, sind aber nicht für Systeme mit höheren Anforderungen an die Abbildungsqualität geeignet, wie beispielsweise Fotoobjektive. Man kann auch eine Kunststoffschicht auf eine sphärische Glaslinse gießen und durch Pressen in eine asphärische Form bringen. Diese Technik ist auch für Fotoobjektive nutzbar.

Mit Hilfe des [[Foucaultsches Schneidenverfahren|foucaultschen Schneidenverfahrens]] lassen sich sphärische Aberrationen auch mit einfachen Mitteln gut nachweisen. In der Massenfertigung optischer Teile sind heute [[Interferometrie|interferometrische]] Verfahren üblich.

Sofern die sphärische Aberration das [[Auflösungsvermögen]] begrenzt, kann dieses durch Abblenden bis zur [[Kritische Blende|kritischen Blende]] gesteigert werden.
{{Absatz}}

=== {{Anker|Schiefe Bündel}} Astigmatismus ===
[[Datei:Meridional%2BSaggittalEbene_1.svg|mini|hochkant=2|Astigmatismus: Objekte, die außerhalb der optischen Achse liegen, werden unscharf abgebildet. Ursache sind die verschiedenen Brennweiten in der Meridional- (M) und Sagittalebene (S).]]
Astigmatismus ist eine Aberration der "schiefen" Strahlen. Ein schief einfallendes  Strahlenbündel wird in der [[Meridionalebene|Meridional-]] und der [[Sagittalebene (Optik)|Sagittalebene]] unterschiedlich stark gebrochen. In Richtung der Meridionalebene (M) ist die Linse perspektivisch verkürzt, woraus eine kürzere Brennweite resultiert.

Dadurch werden in den Punkten (B<sub>M</sub> und B<sub>S</sub>) keine Punkte, sondern ''Brennlinien'' in der jeweils anderen Ebene abgebildet. Vor und hinter den beiden Brennebenen entsteht statt eines Kreises ein Oval, da jedes Strahlenbündel einer Ebene zur Ellipse wird und in jedem Punkt einen anderen Öffnungswinkel hat. Wird ein Schirm hinter die sagittale Brennebene gehalten, ist ein Oval mit langer Halbachse in meridonaler Richtung (rot) zu sehen. Analog dazu ist das Oval vor der meridionalen Brennebene mit längerer Halbachse in sagittaler Richtung (grün). Dazwischen existiert eine Stelle, wo ein Punkt als unscharfer Kreis abgebildet wird, der ''kleinste Zerstreuungskreis'' oder ''[[Kreis kleinster Verwirrung]]''.

Charakterisiert wird der Astigmatismus durch die ''astigmatische Differenz'', den Abstand zwischen den Brennlinien. Dieser Abstand wächst mit stärkerer Neigung des einfallenden Bündels zur optischen Achse, mit steigender Linsendicke sowie der Linsenstärke und der Linsengeometrie. So haben z.&nbsp;B. [[Sammellinse|bi-konvexe]] oder [[Konkave Linse|bi-konkave]] Linsen im Gegensatz zu [[Meniskuslinse]]n einen besonders starken Astigmatismus. Zu Korrektur des [[Astigmatismus (Medizin)|Augenastigmatismus]] wird ein gezielter Astigmatismus mithilfe einer Brille erzeugt und so dieser Abbildungsfehler kompensiert.

Ein optisches System kann so konstruiert werden, dass Astigmatismus-Effekte verringert oder verhindert werden. Solche Optiken heißen [[Anastigmat]]e. Diese Bezeichnung hat nur noch historische Bedeutung, da dieser Fehler bei modernen Objektiven nur mehr bei schweren Fabrikationsfehlern auftritt. Eine Ausnahme stellen die [[Schiefspiegler]] – eine Gruppe von astronomischen Teleskopen – dar, bei denen der Fehler besonders korrigiert wird.

Ein dem Astigmatismus ähnlicher Abbildungsfehler kann bei [[Spiegelteleskop]]en der Amateurastronomie auftreten, deren [[Fokus]]sierung oft durch axiale Verschiebung des Hauptspiegels erfolgt. Dies kann zu kleinen Verkippungen führen, wodurch das Bild der Sterne nicht mehr punktförmig ist, sondern bei Scharfstellung von extra- bzw. intrafokaler Seite horizontal bzw. vertikal etwas länglich erscheint.

=== Koma ===
[[Datei:Lens coma.svg|mini|Koma an einer Sammellinse]]
[[Datei:Koma strangelove.jpg|mini|links|hochkant|Abbildung eines Sterns als Schweif. Links unten zum Vergleich das Beugungsscheibchen bei fehlerfreier, z.&nbsp;B. achsennaher Abbildung.]]

Die Koma (Asymmetriefehler, von lat. ''coma'' ‚Schopf, Schweif‘) entsteht bei schräg zur optischen Achse einfallendem Strahlenbündel durch eine Überlagerung zweier Abbildungsfehler: der auch bei achsparallelem Bündel wirkenden sphärischen Aberration und dem Astigmatismus schiefer Bündel. Anstelle eines scharfen Beugungsscheibchens entsteht ein Bildpunkt mit zum Rand der Optik gerichtetem „Schweif“, der dem Phänomen den Namen gibt. Durch Abblenden der Randstrahlen kann die Erscheinung gemindert werden, der Astigmatismus schiefer Bündel bleibt aber bestehen.

Koma kann sowohl bei Linsen- als auch bei Spiegeloptiken auftreten. Optische Systeme, bei denen sowohl die sphärische Aberration als auch die Koma vollständig korrigiert sind, heißen [[Aplanat]]e.
<div style="clear:left;"></div>

=== {{Anker|Bildfeldwölbung}} Bildfeldwölbung ===
''weitergehender Artikel [[Petzvalsche Bildfeldwölbung]]''
[[Datei:Objektmikrometer4x.jpg|mini|Ein [[Objektmikrometer]] bei geringer mikroskopischer Vergrößerung (Vierfach-Objektiv); besonders am rechten Rand des Bildes ist die Bildfeldwölbung an der Unschärfe der Skalierung zu erkennen.]]

Wenn eine Optik eine Bildfeldwölbung aufweist, wird das Bild nicht auf einer Ebene, sondern auf einer gewölbten Fläche erzeugt – es ist daher ein sogenannter Lagefehler. Die Position des Strahlenschnittpunkts längs der [[Optische Achse (Optik)|optischen Achse]] ist dann von der Bildhöhe abhängig, das heißt je weiter Objekt- und damit Bildpunkte von der Achse entfernt sind, umso mehr ist der Bildpunkt in Achsrichtung verschoben (typischerweise nach vorn, zum Objektiv hin).

Somit kann man auf einer ebenen Projektionsfläche das Bild eines ebenen Gegenstandes nicht auf der ganzen Fläche scharf abbilden. Wenn man auf die Bildmitte fokussiert, ist der Rand unscharf und umgekehrt.

Bildfeldwölbungen gibt es nicht nur bei Objektiven, sondern auch bei anderen optischen Bauteilen, z.&nbsp;B. bei [[Okular]]en oder [[Projektor]]en. Sie kann jedoch – wie die meisten anderen Abbildungsfehler – durch spezielle Anordnung der Linsen unter der [[Toleranz (Technik)|Toleranzschwelle]] gehalten werden (Planfeldoptik).

Planfeldoptiken sind auch bei [[Laserscanner|Scannern]] zur [[Lasergravur]] erforderlich, um ebene Flächen zu bearbeiten.

Bei manchen Spezialkameras wird dagegen die Bildfeldwölbung durch Anpressen des fotografischen Films an eine gekrümmte Fläche ausgeglichen, beispielsweise bei der [[Baker-Nunn-Kamera|Baker-Nunn]]-Satellitenkamera.

Bei [[Digitalkamera]]s können gewölbte [[Bildsensor]]en eingesetzt werden, um den Bildfehler zu kompensieren.<ref> {{Webarchiv|text=Japanische Patentanmeldung Nummer 2016-197661 - Gewölbter Sensor mit nicht-sphärischer Form |url=http://egami.blog.so-net.ne.jp/2016-11-28 |wayback=20161201211828}}, Toshiba, angemeldet am 3. April 2015, veröffentlicht am 24. November 2016, abgerufen am 1. Dezember 2016.</ref>

=== Verzeichnung ===
[[Datei:Geometrical Aberration de.svg|hochkant=1.5|mini|Geometrische Verzeichnung]]
{{Hauptartikel|Verzeichnung}}

Verzeichnung ist ein Lagefehler und bedeutet, dass die Bildhöhe (Abstand eines Bildpunkts vom Bildzentrum) auf nichtlineare Weise von der Höhe des entsprechenden Objektpunkts abhängt. Man kann auch sagen: Der [[Abbildungsmaßstab]] hängt von der Höhe des Objektpunkts ab. Das Bildzentrum ist der Punkt, in dem die optische Achse die Bildebene schneidet. Meist ist das der Bildmittelpunkt, aber [[Tilt-und-Shift-Objektiv|Shift-Objektive]] und [[Fachkamera]]s erlauben auch ein Verschieben der optischen Achse aus dem Bildmittelpunkt. Das Bildzentrum wird auch ''Verzeichnungszentrum'' oder ''Symmetriepunkt der Verzeichnung'' genannt.

Verzeichnung bewirkt, dass gerade Linien, die nicht die optische Achse schneiden, deren Abbild also nicht durch das Bildzentrum geht, gekrümmt abgebildet werden.

Wenn der Abbildungsmaßstab mit zunehmender Höhe abnimmt, nennt man dies ''tonnenförmige Verzeichnung''. Dann wird ein Quadrat mit nach außen gewölbten Seiten abgebildet, sieht also etwa wie eine Tonne aus (Name). Den umgekehrten Fall nennt man ''kissenförmige Verzeichnung''. Dann sieht das Quadrat aus wie ein Sofakissen. Es kann auch ''wellenförmige Verzeichnung'' auftreten, wenn sich verschiedene Ordnungen der Verzeichnung überlagern. Gerade Linien werden dann wie Wellenlinien nach beiden Seiten gekrümmt.

Weitwinkelobjektive in [[Retrofokus]]-Bauweise ([[Schnittweite]] größer als [[Brennweite]]) neigen zur tonnenförmigen Verzeichnung und Teleobjektive (Baulänge kleiner als Brennweite) zur kissenförmigen.

Sogenannte [[Fischaugen-Objektiv]]e weisen eine starke tonnenförmige Verzeichnung auf. Dies ist gewollt, um einerseits einen größeren Bildwinkel zu erreichen (180 Grad und mehr sind nur durch Verzeichnung möglich), und andererseits die Verzeichnung für die Bildgestaltung einzusetzen.

Bei [[Fernglas|Ferngläsern]], vor allem solchen mit Weitwinkelokularen, ist eine kissenförmige Verzeichnung oft erwünscht, um den unangenehmen [[Globuseffekt]] beim Schwenken des Glases zu vermeiden. Die physikalische Grundlage hierfür ist die so genannte „Winkelbedingung“, die bei Ferngläsern erfüllt sein soll (im Unterschied zu der „Tangentenbedingung“ bei Fotoobjektiven).

== Chromatische Aberration ==
[[Datei:Chromatic aberration convex.svg|mini|Chromatische Aberration]]
{{Hauptartikel|Chromatische Aberration}}

Der [[Brechungsindex]] von [[Optisches Glas|optischem Glas]] hängt von der [[Wellenlänge]] <math> \lambda </math> des einfallenden Lichts ab. Diese Erscheinung wird [[Dispersion (Physik)|Dispersion]] genannt. Sie ist die Ursache für die ''chromatische Aberration''.

=== {{Anker|Farbquerfehler}} Farbquerfehler ===
[[Datei:Chromatische Aberration.jpg|mini|hochkant|Farbquerfehler, Ausschnittvergrößerung]]

Der Brechungsindex der Linsen eines optischen Systems beeinflusst den [[Abbildungsmaßstab]], der somit von der Wellenlänge abhängt. Die Teilbilder, die vom Licht unterschiedlicher Wellenlänge gebildet werden, sind dadurch verschieden groß. Diesen Effekt nennt man ''Farbquerfehler''. Er bewirkt Farbsäume an Kanten des Bildmotivs, falls diese nicht radial verlaufen, und eine Unschärfe des Bildes. Die Breite der Farbsäume ist proportional zum Abstand von der Bildmitte.

=== {{Anker|Farblängsfehler}} Farblängsfehler ===
[[Datei:Farblaengsfehler DSC00247 wp.jpg|mini|hochkant|Farblängsfehler: Rote Farbsäume vor der eigentlichen Schärfeebene, grüne dahinter]]

Auch die [[Schnittweite]] des Systems, und damit der Abstand des Bildes von der letzten Fläche des Systems, ist vom Brechungsindex der Linsen und somit von der Wellenlänge des Lichts abhängig. Dadurch kann man die Teilbilder unterschiedlicher Farben nicht gleichzeitig scharf auffangen, weil sie an verschiedenen Positionen stehen. Dies nennt man ''Farblängsfehler''. Es entsteht eine Unschärfe, die nicht von der Bildhöhe abhängt.

=== {{Anker|Gaußfehler}} Gaußfehler ===
Die Dispersion der optischen Gläser bewirkt eine Variation der übrigen Abbildungsfehler mit der Wellenlänge. Wenn die Koma für grünes Licht korrigiert ist, kann sie für rotes und blaues Licht trotzdem vorhanden sein. Dieser Effekt kann die Güte eines Objektivs erheblich beeinflussen und muss bei der Konstruktion von hochwertigen Systemen berücksichtigt werden. Im Fall der sphärischen Aberration bezeichnet man diesen Effekt als Gaußfehler, wobei die Bezeichnung oft auf die übrigen Fehler ausgedehnt wird.

[[Datei:Achromat de.svg|mini|Achromat]]
[[Datei:Apochromat.svg|mini|Apochromat]]

=== Achromat ===
{{Hauptartikel|Achromat}}

Wenn in einem System Linsengläser mit erheblich voneinander verschiedenen [[Abbe-Zahl]]en verwendet werden, kann der Farbfehler stark verringert werden. Speziell versteht man unter einem Achromaten ein Objektiv, bei dem die Änderung der [[Schnittweite]] mit der Wellenlänge für eine Wellenlänge verschwindet.

=== Apochromat ===
{{Hauptartikel|Apochromat}}

Eine Weiterentwicklung stellen so genannte apochromatisch korrigierte Objektive (Apochromate) dar. Für diese verwendet man Gläser mit ungewöhnlichem Dispersionsverhalten, wodurch auch das [[Sekundäres Spektrum|sekundäre Spektrum]] korrigiert werden kann. In der klassischen Ausführung werden diese so berechnet, dass die Schnittweiten bei drei Wellenlängen (z.&nbsp;B. Rot, Grün und Blau) übereinstimmen, wodurch der Farblängsfehler auch bei allen anderen Wellenlängen des sichtbaren Lichts sehr gering wird. Ein Hinweis auf so korrigierte Systeme ist meist die [[Abkürzung]] ''APO'' auf den Objektiven. Sie sind in aller Regel bedeutend teurer als lediglich achromatisch korrigierte Produkte.

== Technisch bedingte Aberrationen ==

Die oben beschriebenen Fehler folgen aus den mathematischen Gesetzen der Abbildung. Es kommt aber noch hinzu, dass in der Technik nichts mit vollkommener Genauigkeit gefertigt werden kann. Auch bei optischen Systemen gibt es Abweichungen der realen Maße und Eigenschaften von den bei der Konstruktion festgelegten Werten:
* Maß- und Formabweichungen der Elemente (Linsen und Spiegel)
* Abweichungen der Elemente von ihren vorgesehenen Positionen
* Abweichender Brechungsindex der Linsen
* [[Homogenität (Physik)|Inhomogenitäten]] ([[Schliere]]n) im Glas einer Linse (siehe [[Optisches Glas#Optische und physikochemische Eigenschaften|Eigenschaften von optischem Glas]])
* [[Eigenspannung]]en der Linsen und [[Mechanische Spannung|Spannungen]] durch die Fassung, die zu Spannungs[[doppelbrechung]] führen können

Durch diese Abweichungen bleibt ein optisches System mehr oder weniger hinter der seiner Konstruktion entsprechenden Bildqualität zurück. Eine Abweichung von der [[Rotationssymmetrie]] kann bewirken, dass die Bildqualität nicht nur von der Entfernung von der Bildmitte, sondern auch deutlich von der Richtung abhängt, dass also etwa die Qualität am linken Bildrand merklich schlechter ist als am rechten. Dies bezeichnet man als ''Zentrierfehler''.

Bei der Konstruktion eines Objektivs ist es sinnvoll, die Empfindlichkeit gegen Fertigungsfehler in den Optimierungsprozess einzubeziehen. Die Genauigkeit, mit der die Bauteile gefertigt werden müssen, um eine ausreichende Abbildungsgüte zu erreichen, ist ein wichtiger Kostenfaktor. Der Konstrukteur muss in einer fertigen Konstruktion eines optischen Systems nicht nur die Sollwerte für die Geometrie und Glaseigenschaften angeben, sondern auch die [[Toleranz (Technik)|zulässigen Abweichungen]].

Änderungen der Umgebungsparameter, vor allem der Temperatur, bewirken ebenfalls Abweichungen der Formen, Maße und Brechungsindizes. Die Bauteile eines optischen Instruments dehnen sich bei Erwärmung aus. Bei großen astronomischen Instrumenten kann sich so eine merkliche [[Fernrohrbiegung]] durch einseitige Erwärmung ergeben (wie auch durch deren Eigengewicht). Auch der Brechungsindex von Glas ändert sich mit der Temperatur. Unter den Fotoobjektiven sind vor allem solche mit langer [[Brennweite]] und guter Korrektion gegen Temperaturänderung empfindlich. Sie werden daher oft mit einer weißen Lackierung versehen, damit sie durch Sonnenbestrahlung weniger erwärmt werden.

Auch [[Turbulente Strömung|Turbulenz]]en und Temperaturunterschiede in den Luftschichten der [[Erdatmosphäre]] verursachen Abbildungsfehler, die besonders bei großen Brennweiten und weit entfernten Objekten störend in Erscheinung treten ([[Szintillation (Astronomie)|Szintillation]]). Insbesondere in der [[Astronomie]] limitiert die Atmosphäre das [[Auflösungsvermögen]] eines [[Teleskop]]s. Die Auflösungsbegrenzung durch atmosphärische Einflüsse wird allgemein als ''[[Luftunruhe]]'', speziell in der Astronomie als ''[[Seeing]]'' bezeichnet. Ferner kann bei horizontnahen [[Gestirn]]en und bei atmosphärischen [[Halo (Lichteffekt)|Halo]]-Erscheinungen ein vertikaler Farbsaum auftreten, weil die [[astronomische Refraktion]] geringfügig von der Wellenlänge des Lichtes abhängt. Um diese Einflüsse zu korrigieren werden [[adaptive Optik]]en verwendet oder die Teleskope außerhalb der Erdatmosphäre stationiert ([[Weltraumteleskop]]).

=== {{Anker|Axialer Astigmatismus}} Axialer Astigmatismus ===
Unvollkommene Linsen, die nicht rotationssymmetrisch um die optische Achse sind, können auch achsparallele Bündel astigmatisch abbilden. Ein Objektpunkt wird je nach Fokussierung als Strich (längs oder quer) abgebildet. Dieser Fehler spielt in der [[Augenoptik]] und der [[Elektronenoptik]] eine wichtige Rolle. Die einfachste Form des axialen Astigmatismus lässt sich durch Kombination mit einer in [[Brechkraft]] und Achsrichtung entsprechend dimensionierten [[Zylinderlinse]] korrigieren (Zylinderglas in der [[Brille]], [[Stigmator]] im [[Elektronenmikroskop]]). Die Fertigung von Glaslinsen für sichtbares Licht ist inzwischen so ausgereift, dass hier kein nennenswerter axialer Astigmatismus auftritt.

== Siehe auch ==
* [[Kaustik (Optik)]]
* [[Falschlicht]]
* [[Vignettierung]]
* [[Auflösungsvermögen]]
* [[Acuña-Romo-Gleichung]]
== Einzelnachweise ==
<references />

== Literatur ==
* Eugene Hecht: ''Optik.'' 4. überarbeitete Auflage, Oldenbourg Wissenschaftsverlag, München u. a. 2005, ISBN 3-486-27359-0.

== Weblinks ==
{{Wiktionary}}
* [http://file1.npage.de/001020/16/download/puts_m_objektive.pdf Erwin Puts, Leica M Objektive – Ihre Seele und ihre Geheimnisse] (PDF, 1,4&nbsp;MB, 83&nbsp;S.) ''Einführung in beinahe alle Aspekte des Objektivbaus, inkl. einem Glossar der Bildfehler''
* [http://www.uschold.com/htm/Uebersicht/Tests/BAS/bas.htm BAS®: Testverfahren für Objektive]
* [http://wyant.optics.arizona.edu/zernikeToSeidel/zernikeToSeidel.htm Darstellung und Umrechnung von Zernike-Polynomen und Seidel Aberration]

=== Videos ===
* {{TIBAV |10898 |Linktext=Sphärische Aberration |Herausgeber=IWF |Jahr=2004 |DOI=10.3203/IWF/C-14893 }}
* {{TIBAV |10899 |Linktext=Astigmatismus |Herausgeber=IWF |Jahr=2004 |DOI=10.3203/IWF/C-14894 }}
* {{TIBAV |10900 |Linktext=Chromatische Aberration |Herausgeber=IWF |Jahr=2004 |DOI=10.3203/IWF/C-14895 }}

[[Kategorie:Technische Optik]]
[[Kategorie:Geometrische Optik]]
[[Kategorie:Optischer Fehler]]
[[Kategorie:Fotopraxis]]