Rayleigh-Jeans-Gesetz: Unterschied zwischen den Versionen

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[[Bild:PlanckWienRayleigh log 150dpi de.png|miniatur|hochkant=1.5|Vergleich des Rayleigh-Jeans-Gesetzes (blau) mit dem [[Wiensches Verschiebungsgesetz|wienschen]] (rot) und dem [[Plancksches Strahlungsgesetz|planckschen Strahlungsgesetz]] (schwarz), für einen [[Schwarzer Körper|Schwarzen Körper]] der [[Temperatur]] 1000 K.]]
[[Bild:PlanckWienRayleigh log 150dpi de.png|miniatur|hochkant=1.5|Vergleich des Rayleigh-Jeans-Gesetzes (blau) mit dem [[Wiensches Verschiebungsgesetz|wienschen]] (rot) und dem [[Plancksches Strahlungsgesetz|planckschen Strahlungsgesetz]] (schwarz), für einen [[Schwarzer Körper|Schwarzen Körper]] der [[Temperatur]] 1000 K.]]


Das '''Rayleigh-Jeans-Gesetz''' beschreibt die Abhängigkeit der [[Spezifische Ausstrahlung|spezifischen Ausstrahlung]] <math>M</math> eines [[Schwarzer Körper|Schwarzen Körpers]] von der Licht[[wellenlänge]] <math>\lambda</math>, die bei einer gegebenen [[Temperatur]] im Rahmen der klassischen [[Elektrodynamik]] und [[Statistische Thermodynamik|Statistischen Thermodynamik]] theoretisch zu erwarten ist. Es wurde erstmals 1900 von dem englischen Physiker [[John William Strutt, 3. Baron Rayleigh]] abgeleitet,<ref name="Rayleigh1900">{{Literatur|Autor=L. Rayleigh|Titel=Remarks upon the Law of Complete Radiation|Sammelwerk=Phil. Mag.|Band=49|Jahr=1900|Seiten=539–540}}</ref> wobei seine Formel aber noch einen falschen Vorfaktor aufwies. Die korrekte Formel wurde fünf Jahre später von dem englischen Physiker, Astronom und Mathematiker Sir [[James Jeans]] veröffentlicht.<ref name="Jeans1905">{{Literatur|Autor=J. H. Jeans|Titel=On the partition of energy between matter and Aether|Sammelwerk=Phil. Mag.|Band=10|Jahr=1905|Seiten=91–98}}</ref>
Das '''Rayleigh-Jeans-Gesetz''' beschreibt die Abhängigkeit der [[Spezifische Ausstrahlung|spezifischen Ausstrahlung]] <math>M</math> eines [[Schwarzer Körper|Schwarzen Körpers]] von der Licht[[wellenlänge]] <math>\lambda</math>, die bei einer gegebenen [[Temperatur]] im Rahmen der klassischen [[Elektrodynamik]] und [[Statistische Thermodynamik|Statistischen Thermodynamik]] theoretisch zu erwarten ist. Es wurde erstmals 1900 von dem englischen Physiker [[John William Strutt, 3. Baron Rayleigh]] abgeleitet,<ref name="Rayleigh1900">{{Literatur|Autor=L. Rayleigh|Titel=Remarks upon the Law of Complete Radiation|Sammelwerk=Phil. Mag.|Band=49|Jahr=1900|Seiten=539–540}}</ref> wobei seine Formel aber noch einen falschen Vorfaktor aufwies. Die korrekte Formel wurde fünf Jahre später von dem englischen Physiker, Astronomen und Mathematiker Sir [[James Jeans]] veröffentlicht.<ref name="Jeans1905">{{Literatur|Autor=J. H. Jeans|Titel=On the partition of energy between matter and Aether|Sammelwerk=Phil. Mag.|Band=10|Jahr=1905|Seiten=91–98}}</ref>


Das Rayleigh-Jeans-Gesetz stimmt mit den Messungen nur bei großen Wellenlängen überein (siehe Bild, die Messwerte entsprechen der Planck-Kurve). Bei kleinen Wellenlängen hingegen liefert es viel zu große Werte, welche die Energie der Gesamtstrahlung, die spektrale Ausstrahlung integriert über den gesamten Wellenlängenbereich, bei jeder Temperatur <math>T>0\;\mathrm K</math> gegen unendlich streben lassen. Dieses Verhalten markiert ein Versagen der klassischen Physik und wird daher als '''[[Ultraviolett]]-Katastrophe''' bezeichnet.<ref name="Ehrenfest1911"> Diese physikalisch unsinnige Divergenz des Rayleigh-Jeans-Gesetzes bei kleinen Wellenlängen (hohen Strahlungsfrequenzen) wurde erstmals im Jahr 1905 (unabhängig voneinander) von Einstein, Rayleigh und Jeans beschrieben. Der Begriff ''Ultraviolett-Katastrophe'' wurde erstmals 1911 von Paul Ehrenfest verwendet:<br/>{{Literatur|Autor=P. Ehrenfest|Titel=Welche Züge der Lichtquantenhypothese spielen in der Theorie der Wärmestrahlung eine wesentliche Rolle?|Sammelwerk=Annalen der Physik|Band=341|Nummer=11|Jahr=1911|Seiten=91–118}}</ref>  
Das Rayleigh-Jeans-Gesetz stimmt mit den Messungen nur bei großen Wellenlängen überein (siehe Bild, die Messwerte entsprechen der Planck-Kurve). Bei kleinen Wellenlängen hingegen liefert es viel zu große Werte, welche die Energie der Gesamtstrahlung, die spektrale Ausstrahlung integriert über den gesamten Wellenlängenbereich, bei jeder Temperatur <math>T>0\;\mathrm K</math> gegen unendlich streben lassen. Dieses Verhalten markiert ein Versagen der klassischen Physik und wird daher als '''[[Ultraviolett]]-Katastrophe''' bezeichnet.<ref name="Ehrenfest1911"> Diese physikalisch unsinnige Divergenz des Rayleigh-Jeans-Gesetzes bei kleinen Wellenlängen (hohen Strahlungsfrequenzen) wurde erstmals im Jahr 1905 (unabhängig voneinander) von Einstein, Rayleigh und Jeans beschrieben. Der Begriff ''Ultraviolett-Katastrophe'' wurde erstmals 1911 von Paul Ehrenfest verwendet:<br/>{{Literatur|Autor=[[Paul Ehrenfest|P. Ehrenfest]]|Titel=Welche Züge der Lichtquantenhypothese spielen in der Theorie der Wärmestrahlung eine wesentliche Rolle?|Sammelwerk=Annalen der Physik|Band=341|Nummer=11|Jahr=1911|Seiten=91–118}}</ref>  


Das Rayleigh-Jeans-Gesetz lautet:  
Das Rayleigh-Jeans-Gesetz lautet:  


:<math>M(\lambda) \cdot \mathrm{d}\lambda = \frac{2 \cdot \pi \cdot c \cdot k_\mathrm{B} \cdot T}{\lambda^4} \cdot \mathrm{d}\lambda</math>
:<math>M(\lambda)\, \mathrm{d}\lambda = \frac{2 \, c \, \pi}{\lambda^4} \, k_\mathrm{B} \, T\, \mathrm{d}\lambda</math>


mit
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* <math>M(\lambda)</math>: Spektrale spezifische Ausstrahlung
* <math>M(\lambda)</math>: Spektrale spezifische Ausstrahlung
* <math>c</math>: [[Vakuumlichtgeschwindigkeit]]
* <math>c</math>: [[Lichtgeschwindigkeit]]
* <math>k_\mathrm{B}</math>: [[Boltzmann-Konstante]]  
* <math>k_\mathrm{B}</math>: [[Boltzmann-Konstante]]  
* <math>T</math>: [[absolute Temperatur]] des Schwarzkörpers.
* <math>T</math>: [[absolute Temperatur]] des Schwarzkörpers.
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Richtig wird das Verhalten bei kleinen Wellenlängen, also hohen Frequenzen (und damit entsprechend hoher [[Energie]] der Quanten), durch das [[Wiensches Strahlungsgesetz|Wiensche Strahlungsgesetz]] von 1896 beschrieben, das aber mit der klassischen Physik nicht erklärt werden kann. Im Jahr 1900 fand [[Max Planck]] das nach ihm benannte [[Plancksches Strahlungsgesetz|Strahlungsgesetz]], das bei allen Temperaturen im gesamten Wellenlängenbereich mit den Messungen übereinstimmt, und dessen erste erfolgreiche theoretische Deutung als Beginn der [[Quantenphysik]] angesehen wird. Das Plancksche Strahlungsgesetz ist eine Interpolationsformel der beiden anderen Gesetze und enthält diese als Grenzfall großer bzw. kleiner Wellenlängen.
Richtig wird das Verhalten bei kleinen Wellenlängen, also hohen Frequenzen (und damit entsprechend hoher [[Energie]] der Quanten), durch das [[Wiensches Strahlungsgesetz|Wiensche Strahlungsgesetz]] von 1896 beschrieben, das aber mit der klassischen Physik nicht erklärt werden kann. Im Jahr 1900 fand [[Max Planck]] das nach ihm benannte [[Plancksches Strahlungsgesetz|Strahlungsgesetz]], das bei allen Temperaturen im gesamten Wellenlängenbereich mit den Messungen übereinstimmt, und dessen erste erfolgreiche theoretische Deutung als Beginn der [[Quantenphysik]] angesehen wird. Das Plancksche Strahlungsgesetz ist eine Interpolationsformel der beiden anderen Gesetze und enthält diese als Grenzfall großer bzw. kleiner Wellenlängen.


== Herleitung aus dem Planckschen Strahlungsgesetz ==
== Herleitung ==
Der Ausgangspunkt zur Herleitung des Rayleigh-Jeans-Gesetzes ist die [[Hohlraumstrahlung]]. In einem Hohlraum bilden sich stehende Lichtwellen, die aufgrund der Randbedingungen, an den Wänden des Hohlraums Wellenknoten bilden zu müssen, nur diskrete [[Wellenzahl]]en annehmen können. Der Einfachheit halber sei im Folgenden ein Würfel mit der Kantenlänge <math>a</math> angenommen. Dann lautet die Bedingung an die Wellenzahl <math>k</math>
:<math>k = \frac \pi a \sqrt{n_x^2 + n_y^2 + n_z^2}</math>
mit drei ganzen Zahlen <math>n_x, n_y, n_z</math>. Die Anzahl der [[Mode (Physik)|Moden]] pro Volumeneinheit <math>n</math> ergibt sich damit zu
:<math>n = \frac{8 \pi \nu^3}{3c^3}</math>
mit der Frequenz <math>\textstyle \nu = \frac{k }{2\pi} c</math>.
 
Die Anzahl der Moden pro Frequenzintervall (spektrale Modendichte) <math>\mathrm d\nu</math> beträgt<ref>{{Literatur|Autor=Wolfgang Demtröder|Titel= Experimentalphysik 2: Elektrizität und Optik|Verlag= Springer|Auflage=3|Ort= Berlin Heidelberg New York|Datum= 2004|Seiten= 201–203|ISBN=3-540-20210-2}}</ref>:
:<math>\frac{\mathrm d n}{\mathrm d\nu} \mathrm d \nu = \frac{8 \pi \nu^2}{c^3} \mathrm d\nu </math>
und die spektrale Energiedichte <math>w(\nu)</math> ergibt sich als Produkt der spektralen Modendichte mit der mittleren Energie pro Mode <math>\bar E_\nu</math>:
:<math>w(\nu) \mathrm d\nu= \frac{\mathrm d n}{\mathrm d\nu} \bar E_\nu \mathrm d\nu</math>
Das Rayleigh-Jeans-Gesetz nimmt für die mittlere Energie die Gültigkeit des [[Gleichverteilungssatz]]es an. Dieser besagt,
:<math>\bar E_\nu = k_\mathrm B T</math>
und somit
:<math>w(\nu) \, \mathrm d\nu = \frac{8 \, \pi \, \nu^2}{c^3} \, k_\mathrm B \, T \, \mathrm d\nu</math>
Um dies auf die Wellenlänge umzuschreiben, gilt der Zusammenhang <math>\nu = c/\lambda</math> und daher<ref>{{Literatur|Autor=Wolfgang Demtröder|Titel= Experimentalphysik 3: Atome, Moleküle und Festkörper|Verlag= Springer|Auflage=3|Ort= Berlin Heidelberg New York|Datum= 2005|Seiten= 76|ISBN=3-540-21473-9}}</ref>
:<math>w(\lambda) \, \mathrm d\lambda = \frac{8 \, \pi}{c \, \lambda^2} \, k_\mathrm B \, T \, \left|\frac{\mathrm d\nu}{\mathrm d\lambda}\right| \, \mathrm d\lambda = \frac{8 \, \pi}{\lambda^4} \, k_\mathrm B \, T \, \mathrm d\lambda</math>.
Aus dem Zusammenhang zwischen Strahlungsdichte und Energiedichte <math>\textstyle M = \frac{c}{4\pi} w</math> folgt das Rayleigh-Jeans-Gesetz.
 
== Rayleigh-Jeans-Gesetz als Approximation des Planckschen Strahlungsgesetzes ==
Das Plancksche Strahlungsgesetz lautet
Das Plancksche Strahlungsgesetz lautet
:<math>M(\lambda) \cdot \mathrm{d}\lambda = \frac{2 \cdot \pi \cdot h \cdot c^2}{\lambda^5} \cdot \frac{1}{e^{\left( \frac{h \cdot c}{\lambda \cdot k_\mathrm{B} \cdot T} \right) } - 1} \cdot \mathrm{d} \lambda</math>
:<math>M(\lambda) \, \mathrm{d}\lambda = \frac{2 \pi h c^2}{\lambda^5} \frac{1}{e^{\left( \frac{h c}{\lambda k_\mathrm{B} T} \right) } - 1} \, \mathrm{d} \lambda</math>
* <math>h</math> ist das [[Plancksches Wirkungsquantum|Plancksche Wirkungsquantum]]
* <math>h</math> ist das [[Plancksches Wirkungsquantum|Plancksche Wirkungsquantum]]


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:<math>\begin{alignat}{2}
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                 & \lambda                              && \gg \frac{h \cdot c}{k_\mathrm{B} \cdot T} \Leftrightarrow \\
                 & \lambda                              && \gg \frac{h c}{k_\mathrm{B} T} \Leftrightarrow \\
  & \frac{h \cdot c }{\lambda \cdot k_\mathrm{B} \cdot T} && \ll 1 \, ,
  & \frac{h c }{\lambda k_\mathrm{B} T} && \ll 1,
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kann man die Näherung <math>e^x - 1\approx x</math> anwenden (<math>x = (h \cdot c )/(\lambda \cdot k_\mathrm{B} \cdot T)</math>)  und erhält unmittelbar das Rayleigh-Jeans-Gesetz.
kann man die Näherung <math>e^x - 1\approx x</math> anwenden (<math>x = (hc)/(\lambda k_\mathrm{B} T)</math>)  und erhält unmittelbar das Rayleigh-Jeans-Gesetz.


Die nebenstehenden Diagramme zeigen einen Vergleich der drei [[Strahlungsgesetz|Strahlungsformeln]] nach Planck, Wien und Rayleigh-Jeans (oben in linearer, unten in [[Logarithmische Darstellung|doppeltlogarithmischer]] Darstellung). Für große Wellenlängen zeigt sich eine gute Übereinstimmung der Vorhersagen nach Rayleigh-Jeans und Planck, zu kleineren Wellenlängen hin weicht Rayleigh-Jeans zunehmend stark nach oben ab. Wien hingegen beschreibt den Grenzfall kleiner Wellenlängen (hier λ < 5&nbsp;μm) sehr gut, liegt aber für größere Wellenlängen deutlich zu niedrig.
Die nebenstehenden Diagramme zeigen einen Vergleich der drei [[Strahlungsgesetz|Strahlungsformeln]] nach Planck, Wien und Rayleigh-Jeans (oben in linearer, unten in [[Logarithmische Darstellung|doppeltlogarithmischer]] Darstellung). Für große Wellenlängen zeigt sich eine gute Übereinstimmung der Vorhersagen nach Rayleigh-Jeans und Planck, zu kleineren Wellenlängen hin weicht Rayleigh-Jeans zunehmend stark nach oben ab. Wien hingegen beschreibt den Grenzfall kleiner Wellenlängen (hier <math>\lambda < 5</math> μm) sehr gut, liegt aber für größere Wellenlängen deutlich zu niedrig.


== Weblinks ==
== Weblinks ==

Aktuelle Version vom 29. August 2021, 12:58 Uhr

PlanckWienRayleigh linear 150dpi de.png
Vergleich des Rayleigh-Jeans-Gesetzes (blau) mit dem wienschen (rot) und dem planckschen Strahlungsgesetz (schwarz), für einen Schwarzen Körper der Temperatur 1000 K.

Das Rayleigh-Jeans-Gesetz beschreibt die Abhängigkeit der spezifischen Ausstrahlung $ M $ eines Schwarzen Körpers von der Lichtwellenlänge $ \lambda $, die bei einer gegebenen Temperatur im Rahmen der klassischen Elektrodynamik und Statistischen Thermodynamik theoretisch zu erwarten ist. Es wurde erstmals 1900 von dem englischen Physiker John William Strutt, 3. Baron Rayleigh abgeleitet,[1] wobei seine Formel aber noch einen falschen Vorfaktor aufwies. Die korrekte Formel wurde fünf Jahre später von dem englischen Physiker, Astronomen und Mathematiker Sir James Jeans veröffentlicht.[2]

Das Rayleigh-Jeans-Gesetz stimmt mit den Messungen nur bei großen Wellenlängen überein (siehe Bild, die Messwerte entsprechen der Planck-Kurve). Bei kleinen Wellenlängen hingegen liefert es viel zu große Werte, welche die Energie der Gesamtstrahlung, die spektrale Ausstrahlung integriert über den gesamten Wellenlängenbereich, bei jeder Temperatur $ T>0\;\mathrm {K} $ gegen unendlich streben lassen. Dieses Verhalten markiert ein Versagen der klassischen Physik und wird daher als Ultraviolett-Katastrophe bezeichnet.[3]

Das Rayleigh-Jeans-Gesetz lautet:

$ M(\lambda )\,\mathrm {d} \lambda ={\frac {2\,c\,\pi }{\lambda ^{4}}}\,k_{\mathrm {B} }\,T\,\mathrm {d} \lambda $

mit

Richtig wird das Verhalten bei kleinen Wellenlängen, also hohen Frequenzen (und damit entsprechend hoher Energie der Quanten), durch das Wiensche Strahlungsgesetz von 1896 beschrieben, das aber mit der klassischen Physik nicht erklärt werden kann. Im Jahr 1900 fand Max Planck das nach ihm benannte Strahlungsgesetz, das bei allen Temperaturen im gesamten Wellenlängenbereich mit den Messungen übereinstimmt, und dessen erste erfolgreiche theoretische Deutung als Beginn der Quantenphysik angesehen wird. Das Plancksche Strahlungsgesetz ist eine Interpolationsformel der beiden anderen Gesetze und enthält diese als Grenzfall großer bzw. kleiner Wellenlängen.

Herleitung

Der Ausgangspunkt zur Herleitung des Rayleigh-Jeans-Gesetzes ist die Hohlraumstrahlung. In einem Hohlraum bilden sich stehende Lichtwellen, die aufgrund der Randbedingungen, an den Wänden des Hohlraums Wellenknoten bilden zu müssen, nur diskrete Wellenzahlen annehmen können. Der Einfachheit halber sei im Folgenden ein Würfel mit der Kantenlänge $ a $ angenommen. Dann lautet die Bedingung an die Wellenzahl $ k $

$ k={\frac {\pi }{a}}{\sqrt {n_{x}^{2}+n_{y}^{2}+n_{z}^{2}}} $

mit drei ganzen Zahlen $ n_{x},n_{y},n_{z} $. Die Anzahl der Moden pro Volumeneinheit $ n $ ergibt sich damit zu

$ n={\frac {8\pi \nu ^{3}}{3c^{3}}} $

mit der Frequenz $ \textstyle \nu ={\frac {k}{2\pi }}c $.

Die Anzahl der Moden pro Frequenzintervall (spektrale Modendichte) $ \mathrm {d} \nu $ beträgt[4]:

$ {\frac {\mathrm {d} n}{\mathrm {d} \nu }}\mathrm {d} \nu ={\frac {8\pi \nu ^{2}}{c^{3}}}\mathrm {d} \nu $

und die spektrale Energiedichte $ w(\nu ) $ ergibt sich als Produkt der spektralen Modendichte mit der mittleren Energie pro Mode $ {\bar {E}}_{\nu } $:

$ w(\nu )\mathrm {d} \nu ={\frac {\mathrm {d} n}{\mathrm {d} \nu }}{\bar {E}}_{\nu }\mathrm {d} \nu $

Das Rayleigh-Jeans-Gesetz nimmt für die mittlere Energie die Gültigkeit des Gleichverteilungssatzes an. Dieser besagt,

$ {\bar {E}}_{\nu }=k_{\mathrm {B} }T $

und somit

$ w(\nu )\,\mathrm {d} \nu ={\frac {8\,\pi \,\nu ^{2}}{c^{3}}}\,k_{\mathrm {B} }\,T\,\mathrm {d} \nu $

Um dies auf die Wellenlänge umzuschreiben, gilt der Zusammenhang $ \nu =c/\lambda $ und daher[5]

$ w(\lambda )\,\mathrm {d} \lambda ={\frac {8\,\pi }{c\,\lambda ^{2}}}\,k_{\mathrm {B} }\,T\,\left|{\frac {\mathrm {d} \nu }{\mathrm {d} \lambda }}\right|\,\mathrm {d} \lambda ={\frac {8\,\pi }{\lambda ^{4}}}\,k_{\mathrm {B} }\,T\,\mathrm {d} \lambda $.

Aus dem Zusammenhang zwischen Strahlungsdichte und Energiedichte $ \textstyle M={\frac {c}{4\pi }}w $ folgt das Rayleigh-Jeans-Gesetz.

Rayleigh-Jeans-Gesetz als Approximation des Planckschen Strahlungsgesetzes

Das Plancksche Strahlungsgesetz lautet

$ M(\lambda )\,\mathrm {d} \lambda ={\frac {2\pi hc^{2}}{\lambda ^{5}}}{\frac {1}{e^{\left({\frac {hc}{\lambda k_{\mathrm {B} }T}}\right)}-1}}\,\mathrm {d} \lambda $

Im Bereich großer Wellenlängen

$ {\begin{alignedat}{2}&\lambda &&\gg {\frac {hc}{k_{\mathrm {B} }T}}\Leftrightarrow \\&{\frac {hc}{\lambda k_{\mathrm {B} }T}}&&\ll 1,\end{alignedat}} $

kann man die Näherung $ e^{x}-1\approx x $ anwenden ($ x=(hc)/(\lambda k_{\mathrm {B} }T) $) und erhält unmittelbar das Rayleigh-Jeans-Gesetz.

Die nebenstehenden Diagramme zeigen einen Vergleich der drei Strahlungsformeln nach Planck, Wien und Rayleigh-Jeans (oben in linearer, unten in doppeltlogarithmischer Darstellung). Für große Wellenlängen zeigt sich eine gute Übereinstimmung der Vorhersagen nach Rayleigh-Jeans und Planck, zu kleineren Wellenlängen hin weicht Rayleigh-Jeans zunehmend stark nach oben ab. Wien hingegen beschreibt den Grenzfall kleiner Wellenlängen (hier $ \lambda <5 $ μm) sehr gut, liegt aber für größere Wellenlängen deutlich zu niedrig.

Weblinks

Einzelnachweise

  1. L. Rayleigh: Remarks upon the Law of Complete Radiation. In: Phil. Mag. Band 49, 1900, S. 539–540.
  2. J. H. Jeans: On the partition of energy between matter and Aether. In: Phil. Mag. Band 10, 1905, S. 91–98.
  3. Diese physikalisch unsinnige Divergenz des Rayleigh-Jeans-Gesetzes bei kleinen Wellenlängen (hohen Strahlungsfrequenzen) wurde erstmals im Jahr 1905 (unabhängig voneinander) von Einstein, Rayleigh und Jeans beschrieben. Der Begriff Ultraviolett-Katastrophe wurde erstmals 1911 von Paul Ehrenfest verwendet:
    P. Ehrenfest: Welche Züge der Lichtquantenhypothese spielen in der Theorie der Wärmestrahlung eine wesentliche Rolle? In: Annalen der Physik. Band 341, Nr. 11, 1911, S. 91–118.
  4. Wolfgang Demtröder: Experimentalphysik 2: Elektrizität und Optik. 3. Auflage. Springer, Berlin Heidelberg New York 2004, ISBN 3-540-20210-2, S. 201–203.
  5. Wolfgang Demtröder: Experimentalphysik 3: Atome, Moleküle und Festkörper. 3. Auflage. Springer, Berlin Heidelberg New York 2005, ISBN 3-540-21473-9, S. 76.

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