Low-Energy Electron Diffraction: Unterschied zwischen den Versionen
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Der englische Begriff {{lang|en|'''Low-Energy Electron Diffraction'''}} (LEED, dt. „Beugung niederenergetischer Elektronen an Oberflächen“) bezeichnet eine [[physik]]alische Methode zur Untersuchung der Anordnung von [[Atom]]en an Oberflächen und in dünnen Filmen. Man nutzt hierbei den grundlegenden Effekt der Interferenz von | Der englische Begriff {{lang|en|'''Low-Energy Electron Diffraction'''}} ('''LEED''', dt. „Beugung niederenergetischer Elektronen an Oberflächen“) bezeichnet eine [[physik]]alische Methode zur Untersuchung der Anordnung von [[Atom]]en an Oberflächen und in [[Dünne Schichten|dünnen Filmen]]. Man nutzt hierbei den grundlegenden Effekt der [[Interferenz (Physik)|Interferenz]] von [[Welle]]n aus, was zur Ausbildung von [[Beugung (Physik)|Beugungsmustern]] führt, die auf einem Beobachtungsschirm sichtbar gemacht werden. LEED wird in der [[Oberflächenphysik]] und [[Oberflächenchemie]] benutzt. | ||
LEED benutzt | Das erste Experiment dieser Art wurde von [[Clinton Davisson|Davisson]] und [[Lester H. Germer|Germer]] im Jahr 1927 an einem [[Nickel]]-[[Einkristall]] an den [[Bell-Laboratorien]] durchgeführt und erbrachte den ersten Nachweis des [[Wellencharakter]]s der [[Elektronenstrahlung]] ([[Davisson-Germer-Experiment]]).<ref>{{Literatur |Autor=C. Davisson, L. H. Germer |Titel=Diffraction of Electrons by a Crystal of Nickel |Sammelwerk=Physical Review |Band=30 |Nummer=6 |Datum=1927 |Seiten=705–740 |DOI=10.1103/PhysRev.30.705}}</ref> | ||
LEED benutzt [[Elektron]]en mit einer [[Materiewelle|De-Broglie-Wellenlänge]] <math>\lambda</math> im Bereich [[Atomabstand|atomarer Abstände]], rund 0,1 [[Nanometer|nm]]. Der Zusammenhang mit der Energie <math>E</math> des Elektronenstrahls ist | |||
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Geeignete Energien liegen also in der Größenordnung von 100 [[Elektronenvolt|eV]]. Bei dieser Energie ist die [[Eindringtiefe #Elektromagnetische Wellen|Eindringtiefe]] der [[Elastizität (Physik)|elastisch]] [[Streuung (Physik)|gestreut]]en Elektronen gering, im Bereich von 0,5 bis 1 nm, was die Methode sehr oberflächenempfindlich macht. Um die Oberfläche atomar sauber zu halten, wird im [[Ultrahochvakuum]] (UHV) gearbeitet. | |||
== Die LEED-Apparatur == | == Die LEED-Apparatur == | ||
[[Datei:Leed schema.png|mini|Schema eines LEED-Experiments]] | [[Datei:Leed schema.png|mini|Schema eines LEED-Experiments]] | ||
Von einem heißen [[Glühkathode|Filament]] oder besser einer scharfen Spitze – kalte [[Feldemission]] liefert eine engere Energieverteilung – werden Elektronen emittiert und durch eine Anode in Richtung Probe beschleunigt. Durch ein elektrostatisches Linsensystem wird der Elektronenstrahl | Von einem heißen [[Glühkathode|Filament]] oder besser einer scharfen Spitze – kalte [[Feldemission]] liefert eine engere Energieverteilung – werden Elektronen emittiert und durch eine [[Anode]] in Richtung [[Prüfkörper|Probe]] beschleunigt. Durch ein [[Elektronenoptik|elektrostatisches Linsensystem]] wird der Elektronenstrahl [[fokus]]siert. Dabei liegen die [[lateral]]en [[Auflösung (Messtechnik)|Auflösung]]en im Bereich [[Meter #Mikrometer|μm]] bis mm. | ||
Nachdem die Elektronen an der Probe gestreut wurden, passieren die gebeugten Elektronen vor dem [[Leuchtstoff|Leuchtschirm]] ein [[Steuergitter|Gitter]] auf dem [[Massepotential]] des Probenhalters, das eine Verzerrung des Beugungsmusters verhindert, und ein retardierendes Gitter, an dem die inelastisch gestreuten Elektronen reflektiert werden; die elastisch gestreuten Elektronen passieren und werden auf den Schirm beschleunigt. Die [[Beschleunigungsspannung]] von mehreren Kilovolt sorgt für ein helles Bild. Gegen den [[Durchgriff (Elektrotechnik)|Durchgriff]] der Beschleunigungsspannung, für eine bessere Energieauflösung, ist das retardierende Gitter doppelt ausgeführt. | |||
== LEED-Beugungsmuster == | == LEED-Beugungsmuster == | ||
Das LEED-Muster besteht im Idealfall aus scharfen Punkten, die symmetrisch angeordnet sind. Sehr oft ist die Elektronenkanone vor dem Schirm angebracht und verdeckt daher den sehr hellen Reflex 0. Ordnung. | Das LEED-Muster besteht im Idealfall aus scharfen Punkten, die [[symmetrisch]] angeordnet sind. Sehr oft ist die [[Elektronenkanone]] mittig vor dem Schirm angebracht und verdeckt daher, bei senkrechtem Einfall der Elektronen auf die Probe, den sehr hellen Reflex 0. Ordnung. | ||
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Leed muster.png|LEED-Beugungsmuster von [[Siliciumcarbid]] bei 170 eV | |||
LEED pattern of CO on Platinum-Rhodium (100) surface, E = 94 eV.JPG|94-eV-LEED-Beugungsmuster einer mit CO bedeckten [[Millersche Indizes|(100)]]-[[Platin]]-[[Rhodium]]-Oberfläche. | |||
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Aus der Lage der Reflexe ergibt sich nur die Form und Größe der 2D-Einheitszelle, siehe [[Ewald-Kugel]]. Da neben dem Substrat auch | Aus der Lage der Reflexe ergibt sich nur die Form und Größe der [[Elementarmasche|2D-Einheitszelle]], siehe [[Ewald-Kugel]]. Da neben dem [[Substrat (Materialwissenschaft)|Substrat]] auch [[Überstruktur]]en (durch [[Oberflächenrekonstruktion|Rekonstruktion]] oder von [[Adsorbat]]en) abgebildet werden, können in Abhängigkeit von der [[Präparation]] verschiedene Beugungsmuster beobachtet werden. | ||
Die | Die [[Intensität (Physik)|Intensität]]en der Reflexe variieren deutlich mit der Energie der Elektronen. Zu einer [[Strukturbestimmung|Bestimmung der Struktur]] werden die Muster bei vielen Energien mit einer Kamera aufgezeichnet und aus den Aufnahmen die Intensität von Reflexen bestimmt. Indem man diese experimentellen Intensitätskurven mit berechneten vergleicht, lässt sich die Struktur der Oberfläche bestimmen. Je mehr Reflexe erfasst werden und je größer der Energiebereich, umso genauer die Strukturbestimmung. | ||
Die Berechnungen gehen von einem Strukturmodell aus und sind komplex, weil Mehrfachstreuung berücksichtigt werden muss. Diese Berechnungen werden ''dynamisches LEED'' genannt.<ref>M.A. Van Hove; W.H. Weinberg; C. M. Chan (1986). ''Low-Energy Electron Diffraction''. Springer-Verlag, Berlin Heidelberg New York. ISBN 3-540-16262-3, [[doi:10.1002/maco.19870380711]].</ref> | |||
== Medium energy electron diffraction == | == Medium energy electron diffraction == | ||
Bei der {{lang|en|[[medium energy electron diffraction]]}} (MEED) beobachtet man das Multilagen-Oberflächenwachstum in Abhängigkeit von der Zeit mit Elektronenbeugung. Wachsen die Schichten [[Monolage]] für Monolage auf der Oberfläche ([[Schichtwachstum|Frank-van-der-Merve-Wachstum]]), dann ändert sich der Ordnungsgrad der Oberfläche periodisch. Bei vollständig abgeschlossenen Lagen ist die [[Fernordnung]] am größten, also auch die Intensität des Beugungsreflexes. Dadurch erhält man in bestimmten Intervallen mehr oder weniger Beugungsreflexe, die auf das Monolagenwachstum als Funktion der Zeit schließen lassen. | Bei der {{lang|en|[[medium energy electron diffraction]]}} (MEED) beobachtet man das Multilagen-Oberflächenwachstum in Abhängigkeit von der Zeit mit Elektronenbeugung. Wachsen die Schichten [[Monolage]] für Monolage auf der Oberfläche ([[Schichtwachstum|Frank-van-der-Merve-Wachstum]]), dann ändert sich der Ordnungsgrad der Oberfläche periodisch. Bei vollständig abgeschlossenen Lagen ist die [[Fernordnung]] am größten, also auch die [[Intensität (Physik)|Intensität]] des Beugungsreflexes. Dadurch erhält man in bestimmten Intervallen mehr oder weniger Beugungsreflexe, die auf das Monolagenwachstum als Funktion der Zeit schließen lassen. | ||
== Weblinks == | == Weblinks == | ||
* [http://www.fhi-berlin.mpg.de/KHsoftware/LEEDpat/index.html | * [http://www.fhi-berlin.mpg.de/KHsoftware/LEEDpat/index.html LEEDpat4] (Kostenlose LEED-Simulations-Software) | ||
== Literatur == | |||
* John Brian Pendry: ''Low Energy Electron Diffraction. The Theory and Its Application to Determination of Surface Structure.'' (= ''Techniques of physics.'' Bd. 2) Academic Press, London 1974, ISBN 978-0-12-550550-5. | |||
== Einzelnachweise == | == Einzelnachweise == | ||
Aktuelle Version vom 26. Februar 2022, 20:52 Uhr
Der englische Begriff {{Modul:Vorlage:lang}} Modul:Multilingual:149: attempt to index field 'data' (a nil value) (LEED, dt. „Beugung niederenergetischer Elektronen an Oberflächen“) bezeichnet eine physikalische Methode zur Untersuchung der Anordnung von Atomen an Oberflächen und in dünnen Filmen. Man nutzt hierbei den grundlegenden Effekt der Interferenz von Wellen aus, was zur Ausbildung von Beugungsmustern führt, die auf einem Beobachtungsschirm sichtbar gemacht werden. LEED wird in der Oberflächenphysik und Oberflächenchemie benutzt.
Das erste Experiment dieser Art wurde von Davisson und Germer im Jahr 1927 an einem Nickel-Einkristall an den Bell-Laboratorien durchgeführt und erbrachte den ersten Nachweis des Wellencharakters der Elektronenstrahlung (Davisson-Germer-Experiment).[1]
LEED benutzt Elektronen mit einer De-Broglie-Wellenlänge $ \lambda $ im Bereich atomarer Abstände, rund 0,1 nm. Der Zusammenhang mit der Energie $ E $ des Elektronenstrahls ist
- $ \lambda ={\frac {h}{\sqrt {2mE}}} $
mit
- dem Planckschen Wirkungsquantum $ h $
- der Elektronenmasse $ m $.
Geeignete Energien liegen also in der Größenordnung von 100 eV. Bei dieser Energie ist die Eindringtiefe der elastisch gestreuten Elektronen gering, im Bereich von 0,5 bis 1 nm, was die Methode sehr oberflächenempfindlich macht. Um die Oberfläche atomar sauber zu halten, wird im Ultrahochvakuum (UHV) gearbeitet.
Die LEED-Apparatur
Von einem heißen Filament oder besser einer scharfen Spitze – kalte Feldemission liefert eine engere Energieverteilung – werden Elektronen emittiert und durch eine Anode in Richtung Probe beschleunigt. Durch ein elektrostatisches Linsensystem wird der Elektronenstrahl fokussiert. Dabei liegen die lateralen Auflösungen im Bereich μm bis mm.
Nachdem die Elektronen an der Probe gestreut wurden, passieren die gebeugten Elektronen vor dem Leuchtschirm ein Gitter auf dem Massepotential des Probenhalters, das eine Verzerrung des Beugungsmusters verhindert, und ein retardierendes Gitter, an dem die inelastisch gestreuten Elektronen reflektiert werden; die elastisch gestreuten Elektronen passieren und werden auf den Schirm beschleunigt. Die Beschleunigungsspannung von mehreren Kilovolt sorgt für ein helles Bild. Gegen den Durchgriff der Beschleunigungsspannung, für eine bessere Energieauflösung, ist das retardierende Gitter doppelt ausgeführt.
LEED-Beugungsmuster
Das LEED-Muster besteht im Idealfall aus scharfen Punkten, die symmetrisch angeordnet sind. Sehr oft ist die Elektronenkanone mittig vor dem Schirm angebracht und verdeckt daher, bei senkrechtem Einfall der Elektronen auf die Probe, den sehr hellen Reflex 0. Ordnung.
LEED-Beugungsmuster von Siliciumcarbid bei 170 eV
94-eV-LEED-Beugungsmuster einer mit CO bedeckten (100)-Platin-Rhodium-Oberfläche.
_surface,_E_%3D_94_eV.JPG)
Aus der Lage der Reflexe ergibt sich nur die Form und Größe der 2D-Einheitszelle, siehe Ewald-Kugel. Da neben dem Substrat auch Überstrukturen (durch Rekonstruktion oder von Adsorbaten) abgebildet werden, können in Abhängigkeit von der Präparation verschiedene Beugungsmuster beobachtet werden.
Die Intensitäten der Reflexe variieren deutlich mit der Energie der Elektronen. Zu einer Bestimmung der Struktur werden die Muster bei vielen Energien mit einer Kamera aufgezeichnet und aus den Aufnahmen die Intensität von Reflexen bestimmt. Indem man diese experimentellen Intensitätskurven mit berechneten vergleicht, lässt sich die Struktur der Oberfläche bestimmen. Je mehr Reflexe erfasst werden und je größer der Energiebereich, umso genauer die Strukturbestimmung.
Die Berechnungen gehen von einem Strukturmodell aus und sind komplex, weil Mehrfachstreuung berücksichtigt werden muss. Diese Berechnungen werden dynamisches LEED genannt.[2]
Medium energy electron diffraction
Bei der {{Modul:Vorlage:lang}} Modul:Multilingual:149: attempt to index field 'data' (a nil value) (MEED) beobachtet man das Multilagen-Oberflächenwachstum in Abhängigkeit von der Zeit mit Elektronenbeugung. Wachsen die Schichten Monolage für Monolage auf der Oberfläche (Frank-van-der-Merve-Wachstum), dann ändert sich der Ordnungsgrad der Oberfläche periodisch. Bei vollständig abgeschlossenen Lagen ist die Fernordnung am größten, also auch die Intensität des Beugungsreflexes. Dadurch erhält man in bestimmten Intervallen mehr oder weniger Beugungsreflexe, die auf das Monolagenwachstum als Funktion der Zeit schließen lassen.
Weblinks
- LEEDpat4 (Kostenlose LEED-Simulations-Software)
Literatur
- John Brian Pendry: Low Energy Electron Diffraction. The Theory and Its Application to Determination of Surface Structure. (= Techniques of physics. Bd. 2) Academic Press, London 1974, ISBN 978-0-12-550550-5.
Einzelnachweise
- ↑ C. Davisson, L. H. Germer: Diffraction of Electrons by a Crystal of Nickel. In: Physical Review. Band 30, Nr. 6, 1927, S. 705–740, doi:10.1103/PhysRev.30.705.
- ↑ M.A. Van Hove; W.H. Weinberg; C. M. Chan (1986). Low-Energy Electron Diffraction. Springer-Verlag, Berlin Heidelberg New York. ISBN 3-540-16262-3, doi:10.1002/maco.19870380711.
