Kaufman-Ionenquelle: Unterschied zwischen den Versionen
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Die '''Kaufman-Ionenquelle''' ist eine großflächige [[Ionenquelle]] mit hohem Ionenstrom bei niedrigem [[Druck (Physik)|Arbeitsdruck]]. Sie wurde Ende der 1950er Jahre unter Leitung des [[NASA]]-Wissenschaftlers [[Harold R. Kaufman]] für [[Ionentriebwerk]]e entwickelt. Sie wird auch in der industriellen Prozesstechnik eingesetzt. | Die '''Kaufman-Ionenquelle''' ist eine großflächige [[Ionenquelle]] mit hohem Ionenstrom bei niedrigem [[Druck (Physik)|Arbeitsdruck]]. Sie wurde Ende der 1950er Jahre unter Leitung des [[NASA]]-Wissenschaftlers [[Harold R. Kaufman]] für [[Ionentriebwerk]]e entwickelt. Sie wird auch in der industriellen Prozesstechnik eingesetzt. | ||
[[Datei:Ion engine.svg|mini|Kaufman-Ionenquelle der <br />NASA-Sonde [[Deep Space 1]]<ref>NASA Glenn Research Center: [ | [[Datei:Ion engine.svg|mini|Kaufman-Ionenquelle der <br />NASA-Sonde [[Deep Space 1]]<ref>NASA Glenn Research Center: [https://www.nasa.gov/centers/glenn/technology/Ion_Propulsion1.html ''Ion Propulsion: Farther, Faster, Cheaper''], 12. Juli 2004.</ref>]] | ||
Die Ionen werden durch [[Elektronenstoßionisation]] von Gasatomen oder -molekülen gebildet. Die freien Elektronen werden thermisch erzeugt (wie in einer [[Glühkathode]], ohne deren Elektronenoptik) oder für höhere Ströme mit einer [[Hohlkathode]]<!--oder [[Hohlkathodenlampe|Hohlkathode]], nach Verbesserung -->. Die [[Anode]] ist ringförmig. Ein magnetisches Multipolfeld lenkt die Elektronen ab, damit sie einen längeren Weg im Gas zurücklegen, bevor sie von der Anode aufgenommen werden. Damit sind Arbeitsdrucke im Bereich des Hoch[[vakuum]]s möglich.<ref>D. J. Conolly, R. J. Sovie: ''The effect of background pressure and magnetic field shape on MPD thruster performance'', AIAA Paper 69-243, März 1969, {{DOI|10.2514/6.1969-243}}.</ref> Ein großflächiges Steuergitter extrahiert sanft die Ionen und [[Abschirmung (Elektrotechnik)|schirmt]] gleichzeitig die Ionenquelle gegen die hohe [[Elektrische Feldstärke|Feldstärke]] in der nachfolgenden Beschleunigungsstrecke ab. | Die Ionen werden durch [[Elektronenstoßionisation]] von Gasatomen oder -molekülen gebildet. Die freien Elektronen werden thermisch erzeugt (wie in einer [[Glühkathode]], ohne deren Elektronenoptik) oder für höhere Ströme mit einer [[Hohlkathode]]<!--oder [[Hohlkathodenlampe|Hohlkathode]], nach Verbesserung -->. Die [[Anode]] ist ringförmig. Ein magnetisches Multipolfeld lenkt die Elektronen ab, damit sie einen längeren Weg im Gas zurücklegen, bevor sie von der Anode aufgenommen werden. Damit sind Arbeitsdrucke im Bereich des Hoch[[vakuum]]s möglich.<ref>D. J. Conolly, R. J. Sovie: ''The effect of background pressure and magnetic field shape on MPD thruster performance'', AIAA Paper 69-243, März 1969, {{DOI|10.2514/6.1969-243}}.</ref> Ein großflächiges Steuergitter extrahiert sanft die Ionen und [[Abschirmung (Elektrotechnik)|schirmt]] gleichzeitig die Ionenquelle gegen die hohe [[Elektrische Feldstärke|Feldstärke]] in der nachfolgenden Beschleunigungsstrecke ab. | ||
== Literatur == | == Literatur == | ||
* H. R. Kaufman, R. S. Robinson: ''Ion Source Design for Industrial Applications'', Am. Inst. Aeronaut. Astronaut. J. 20, 1982, S. | * H. R. Kaufman, R. S. Robinson: ''Ion Source Design for Industrial Applications'', Am. Inst. Aeronaut. Astronaut. J. 20, 1982, S. 745–760, {{DOI|10.2514/3.51131}}. | ||
* M. Zeuner, J. Meichsner, H. Neumann, F. Scholze, F. Bigl: ''Design of ion energy distributions by a broad beam ion source'', J. Appl. Phys. 80, 1996, S. | * M. Zeuner, J. Meichsner, H. Neumann, F. Scholze, F. Bigl: ''Design of ion energy distributions by a broad beam ion source'', J. Appl. Phys. 80, 1996, S. 611–622, {{DOI|10.1063/1.362869}}. | ||
== Einzelnachweise == | == Einzelnachweise == | ||
Aktuelle Version vom 4. Juli 2021, 15:54 Uhr
Die Kaufman-Ionenquelle ist eine großflächige Ionenquelle mit hohem Ionenstrom bei niedrigem Arbeitsdruck. Sie wurde Ende der 1950er Jahre unter Leitung des NASA-Wissenschaftlers Harold R. Kaufman für Ionentriebwerke entwickelt. Sie wird auch in der industriellen Prozesstechnik eingesetzt.
Die Ionen werden durch Elektronenstoßionisation von Gasatomen oder -molekülen gebildet. Die freien Elektronen werden thermisch erzeugt (wie in einer Glühkathode, ohne deren Elektronenoptik) oder für höhere Ströme mit einer Hohlkathode. Die Anode ist ringförmig. Ein magnetisches Multipolfeld lenkt die Elektronen ab, damit sie einen längeren Weg im Gas zurücklegen, bevor sie von der Anode aufgenommen werden. Damit sind Arbeitsdrucke im Bereich des Hochvakuums möglich.[2] Ein großflächiges Steuergitter extrahiert sanft die Ionen und schirmt gleichzeitig die Ionenquelle gegen die hohe Feldstärke in der nachfolgenden Beschleunigungsstrecke ab.
Literatur
- H. R. Kaufman, R. S. Robinson: Ion Source Design for Industrial Applications, Am. Inst. Aeronaut. Astronaut. J. 20, 1982, S. 745–760, doi:10.2514/3.51131.
- M. Zeuner, J. Meichsner, H. Neumann, F. Scholze, F. Bigl: Design of ion energy distributions by a broad beam ion source, J. Appl. Phys. 80, 1996, S. 611–622, doi:10.1063/1.362869.
Einzelnachweise
- ↑ NASA Glenn Research Center: Ion Propulsion: Farther, Faster, Cheaper, 12. Juli 2004.
- ↑ D. J. Conolly, R. J. Sovie: The effect of background pressure and magnetic field shape on MPD thruster performance, AIAA Paper 69-243, März 1969, doi:10.2514/6.1969-243.
