imported>ArchibaldWagner K (defekter Weblink korrigiert) |
imported>PerfektesChaos (lf tk k) |
||
| Zeile 3: | Zeile 3: | ||
Phasen wie die Farbsupraleitung ergeben sich bei | Phasen wie die Farbsupraleitung ergeben sich bei | ||
* sehr hohen [[Dichte]]n von mehr als dem 10-fachen der typischen Dichte von [[Atomkern]]en und gleichzeitig | * sehr hohen [[Dichte]]n von mehr als dem 10-fachen der typischen Dichte von [[Atomkern]]en und gleichzeitig | ||
* Temperaturen von etwa 10 M[[Elektronenvolt|eV]] (die Temperatur wird in der [[Teilchenphysik]] meist in [[Elektronenvolt]] angegeben, 1 MeV entspricht etwa 10<sup>10</sup> Kelvin). | * Temperaturen unterhalb von etwa 10 M[[Elektronenvolt|eV]] (die Temperatur wird in der [[Teilchenphysik]] meist in [[Elektronenvolt]] angegeben, 1 MeV entspricht etwa 10<sup>10</sup> Kelvin). | ||
In [[Schwerion]]en-[[Streuexperiment #Collider-Experiment|Stoßexperimenten]] lassen sich solche Dichten nicht erzielen | In [[Schwerion]]en-[[Streuexperiment #Collider-Experiment|Stoßexperimenten]] lassen sich solche Dichten nicht erzielen – wohl aber noch höhere Temperaturen, wie sie schon länger zur Untersuchung von [[Quark-Gluon-Plasma]] verwendet werden. Dieses wird erwartet bei der typischen Atomkerndichte und ab etwa 170 MeV. | ||
== Geschichte == | == Geschichte == | ||
Die Möglichkeit, dass sich in der QCD eine farbsupraleitende Phase bilden könnte, wurde schon in den 1970er Jahren erwogen. Der Begriff ''Farbsupraleitung'' ( | Die Möglichkeit, dass sich in der QCD eine farbsupraleitende Phase bilden könnte, wurde schon in den 1970er Jahren erwogen. Der Begriff ''Farbsupraleitung'' ({{enS|color superconductivity}}) wurde 1977 am [[Caltech]] von [[Steven Frautschi]] und seinem Doktoranden Bertrand Barrois geprägt.<ref>Barrois. In: ''Nuclear Physics B'', 129, 1977, S. 390, Teil seiner Dissertation</ref> In den 2000er Jahren wurden mit Hilfe von Methoden der [[Vielteilchentheorie]] der [[Festkörperphysik]] neue theoretische Erkenntnisse über die Phasen der QCD gewonnen. | ||
== Beschreibung == | == Beschreibung == | ||
| Zeile 17: | Zeile 17: | ||
== Vorkommen in Neutronensternen == | == Vorkommen in Neutronensternen == | ||
Sehr dichte [[Materie (Physik)|Materie]] existiert möglicherweise im Inneren von [[Neutronenstern]]en, den Relikten von [[Supernova]]e. Ihre Materie stellt man sich üblicherweise als Kernmaterie aus [[Nukleon]]en (hier [[Fermigas]]) und [[Meson]]en vor. Daneben könnte bei entsprechenden Bedingungen auch eine Farbsupraleitungsphase vorliegen. Die Auswirkungen wären sehr subtil und würden sich, wie die Theoretiker hoffen, in Effekten wie der Abkühlrate des Neutronensterns oder in seinem [[ | Sehr dichte [[Materie (Physik)|Materie]] existiert möglicherweise im Inneren von [[Neutronenstern]]en, den Relikten von [[Supernova]]e. Ihre Materie stellt man sich üblicherweise als Kernmaterie aus [[Nukleon]]en (hier [[Fermigas]]) und [[Meson]]en vor. Daneben könnte bei entsprechenden Bedingungen auch eine Farbsupraleitungsphase vorliegen. Die Auswirkungen wären sehr subtil und würden sich, wie die Theoretiker hoffen, in Effekten wie der Abkühlrate des Neutronensterns oder in seinem [[Drehung|Rotations]]<nowiki />verhalten zeigen. Theoretisch erwartet man nämlich, dass der Farbsupraleitungszustand eine [[Supraflüssigkeit]] ist, d. h. eine verschwindende [[Reibung #Innere Reibung|innere Reibung]] aufweist, was nach allgemeiner Überzeugung zu einem raschen Abklingen der Stern-Rotation führen würde. In der Natur beobachtet man dagegen viele [[Pulsar]]e mit relativ stabilen [[Rotationsperiode]]n teilweise im Millisekundenbereich. | ||
==Weblinks== | == Weblinks == | ||
* | * {{Internetquelle | ||
* | |autor=J. Cheyne, G. Cowan, M. Alford | ||
* | |url=http://www.pparc.ac.uk/frontiers/current/feature4.asp | ||
* | |titel=Superconducting quarks | ||
* | |werk=Frontiers website | ||
|hrsg=[[Particle Physics and Astronomy Research Council|UK PPARC]] | |||
|datum=2002-02-25 | |||
|sprache=en | |||
|abruf=2016-07-11 | |||
|archiv-url=https://web.archive.org/web/20070312042229/http://www.pparc.ac.uk/frontiers/current/feature4.asp | |||
|archiv-datum=2007-03-12 | |||
|offline=1}} | |||
* Hands: ''The phase diagram of QCD''. 2001, {{arXiv|physics/0105022}} | |||
* {{arXiv|0709.4635}} | |||
* Rajagopal, Wilczek: ''The condensed matter phases of QCD''. In: ''Handbook of QCD''. 2001, {{arXiv|hep-ph/0011333}} | |||
* Alford: ''QCD at high temperature/density''. 2002, {{arXiv|hep-ph/0209287}} | |||
== | == Einzelnachweise == | ||
<references/> | <references /> | ||
[[Kategorie:Quantenfeldtheorie]] | [[Kategorie:Quantenfeldtheorie]] | ||
Die Farbsupraleitung der Quantenfeldtheorie ist eine theoretisch aus der Quantenchromodynamik (QCD) erwartete Phase eines Gases aus Quarks und Gluonen.
Phasen wie die Farbsupraleitung ergeben sich bei
In Schwerionen-Stoßexperimenten lassen sich solche Dichten nicht erzielen – wohl aber noch höhere Temperaturen, wie sie schon länger zur Untersuchung von Quark-Gluon-Plasma verwendet werden. Dieses wird erwartet bei der typischen Atomkerndichte und ab etwa 170 MeV.
Die Möglichkeit, dass sich in der QCD eine farbsupraleitende Phase bilden könnte, wurde schon in den 1970er Jahren erwogen. Der Begriff Farbsupraleitung (englisch color superconductivity) wurde 1977 am Caltech von Steven Frautschi und seinem Doktoranden Bertrand Barrois geprägt.[1] In den 2000er Jahren wurden mit Hilfe von Methoden der Vielteilchentheorie der Festkörperphysik neue theoretische Erkenntnisse über die Phasen der QCD gewonnen.
Eine Farbsupraleitungsphase bildet sich aus Quark-Quark-Paaren, die sich über den Austausch von Gluonen gegenseitig anziehen. Dies ist analog zu den Cooper-Paaren von Elektronen im metallischen Supraleiter nach der BCS-Theorie, die sich mittels Phononen gegenseitig anziehen. Analog erhalten die farbgeladenen Gluonen eine Masse, so dass ihre Reichweite begrenzt ist, wie die der Magnetfelder im Festkörper-Supraleiter („Meissner-Effekt“). Die farb-neutralen Gluonen bleiben dagegen in vielen Farbsupraleitungs-Phasen masselos und bilden zudem mit dem elektromagnetischen Photon neue Mischzustände („rotated photon“).
Im Gegensatz zum gewöhnlichen Supraleiter gibt es verschiedene Sorten von Farbsupraleitung, da Quarks mit ihren Quantenzahlen Flavour und Farbe in mehr Variationen auftreten als Elektronen. Für den Grenzfall unendlich hoher Dichte können in der QCD störungstheoretische Rechnungen angestellt werden, die bei drei Quark-Flavours die Bevorzugung einer Color-Flavor-locked-Phase (CFL) zeigen; in ihr sind bei Quark-Paaren bestimmter Flavour-Kombinationen die zugehörigen Farb-Kombinationen festgelegt (engl. locked). Für andere Bereiche des Phasendiagramms sind Vorhersagen schwieriger, da die sonst in der QCD verwendeten Gitterrechnungen bisher auf den Bereich hoher Dichten nicht anwendbar sind.
Sehr dichte Materie existiert möglicherweise im Inneren von Neutronensternen, den Relikten von Supernovae. Ihre Materie stellt man sich üblicherweise als Kernmaterie aus Nukleonen (hier Fermigas) und Mesonen vor. Daneben könnte bei entsprechenden Bedingungen auch eine Farbsupraleitungsphase vorliegen. Die Auswirkungen wären sehr subtil und würden sich, wie die Theoretiker hoffen, in Effekten wie der Abkühlrate des Neutronensterns oder in seinem Rotationsverhalten zeigen. Theoretisch erwartet man nämlich, dass der Farbsupraleitungszustand eine Supraflüssigkeit ist, d. h. eine verschwindende innere Reibung aufweist, was nach allgemeiner Überzeugung zu einem raschen Abklingen der Stern-Rotation führen würde. In der Natur beobachtet man dagegen viele Pulsare mit relativ stabilen Rotationsperioden teilweise im Millisekundenbereich.
