imported>Biggerj1 |
imported>Blaues-Monsterle (die Anmerkung war berechtigt, nur am falschen Ort) |
||
| Zeile 3: | Zeile 3: | ||
:<math>\frac{\partial p(x,t)}{\partial t} = \sum \limits_{n=1}^\infty \frac{(-1)^n}{n!} \frac{\partial^n}{\partial x^n}\Big[a_n(x) p(x,t)\Big]</math> | :<math>\frac{\partial p(x,t)}{\partial t} = \sum \limits_{n=1}^\infty \frac{(-1)^n}{n!} \frac{\partial^n}{\partial x^n}\Big[a_n(x) p(x,t)\Big]</math> | ||
mit | mit | ||
:<math>a_n(x) = \int \limits_{-\infty}^{\infty} (\Delta x)^n | :<math>a_n(x) = \int \limits_{-\infty}^{\infty} (\Delta x)^n W(x,\Delta x) \,\mathrm{d}(\Delta x)</math> | ||
Sie beschreibt die zeitliche Entwicklung einer vom Ort <math>x</math> abhängigen Aufenthaltswahrscheinlichkeit <math>p</math>. Dabei werden kontinuierlich verteilte Schrittgrößen in Raum <math>\Delta x</math> und Zeit <math>\Delta t</math> betrachtet. <math> | Sie beschreibt die zeitliche Entwicklung einer vom Ort <math>x</math> abhängigen Aufenthaltswahrscheinlichkeit <math>p</math>. Dabei werden kontinuierlich verteilte Schrittgrößen in Raum <math>\Delta x=x-x'</math> und Zeit <math>\Delta t</math> betrachtet. <math>W(x,\Delta x):=W(x'|x)</math> ist die Übergangswahrscheinlichkeitsrate. Abbruch der Reihe in zweiter Ordnung ergibt die [[Fokker-Planck-Gleichung]]. | ||
Die Entwicklung ist nach [[Hendrik Anthony Kramers]] und [[José Enrique Moyal]] benannt. | Die Entwicklung ist nach [[Hendrik Anthony Kramers]] und [[José Enrique Moyal]] benannt. | ||
Das [[Pawula-Theorem]] besagt, dass falls das dritte Glied der Entwicklung verschwindet, auch alle höheren Terme verschwinden. Falls die Entwicklung nicht mit dem dritten Glied abbricht, enthält sie unendlich viele Beiträge<ref>The Fokker-Planck Equation: Methods of Solution and Applications, Hannes Risken, Seite 70, | |||
https://books.google.de/books?id=dXvpCAAAQBAJ&lpg=PA70&ots=1IZwvn5hYJ&dq=Pawula-Theorem&hl=de&pg=PA70#v=onepage&q=Pawula-Theorem&f=false</ref>. | |||
. | |||
== Einzelnachweise == | == Einzelnachweise == | ||
<references /> | <references responsive /> | ||
[[Kategorie:Statistische Physik]] | [[Kategorie:Statistische Physik]] | ||
Die Kramers-Moyal-Entwicklung ist in der Physik eine Taylor-Entwicklung einer Mastergleichung, welche die Mastergleichung als Integro-Differentialgleichung in eine partielle Differentialgleichung umformt. Entwickelt wird dabei nach der Schrittgröße $ \Delta x $:[1][2]
mit
Sie beschreibt die zeitliche Entwicklung einer vom Ort $ x $ abhängigen Aufenthaltswahrscheinlichkeit $ p $. Dabei werden kontinuierlich verteilte Schrittgrößen in Raum $ \Delta x=x-x' $ und Zeit $ \Delta t $ betrachtet. $ W(x,\Delta x):=W(x'|x) $ ist die Übergangswahrscheinlichkeitsrate. Abbruch der Reihe in zweiter Ordnung ergibt die Fokker-Planck-Gleichung.
Die Entwicklung ist nach Hendrik Anthony Kramers und José Enrique Moyal benannt.
Das Pawula-Theorem besagt, dass falls das dritte Glied der Entwicklung verschwindet, auch alle höheren Terme verschwinden. Falls die Entwicklung nicht mit dem dritten Glied abbricht, enthält sie unendlich viele Beiträge[3]. .
