Fourier Domain Mode Locking: Unterschied zwischen den Versionen
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Die Technik wird insbesondere in der [[Optische Kohärenztomografie|optischen Kohärenztomografie]] angewandt.<ref>{{Literatur | Autor = R. Huber, M. Wojtkowski, J. G. Fujimoto | Titel = Fourier Domain Mode Locking (FDML): A new laser operating regime and applications for optical coherence tomography | Sammelwerk = Optics Express | Band = 14 | | Die Technik wird insbesondere in der [[Optische Kohärenztomografie|optischen Kohärenztomografie]] angewandt.<ref>{{Literatur |Autor=R. Huber, M. Wojtkowski, J. G. Fujimoto |Titel=Fourier Domain Mode Locking (FDML): A new laser operating regime and applications for optical coherence tomography |Sammelwerk=Optics Express |Band=14 |Nummer=8 |Datum=2006 |Seiten=3225–3237 |DOI=10.1364/OE.14.003225}}</ref><ref>{{Literatur |Autor=Robert Huber |Titel=Fourier domain mode locking: new lasers for optical coherence tomography |Sammelwerk=SPIE Newsroom |Datum=2009 |DOI=10.1117/2.1200901.1440}}</ref> | ||
== Idee == | == Idee == | ||
Laser mit abstimmbarer Wellenlänge bestehen im einfachsten Fall aus einem breitbandigen [[Lasermedium|laseraktiven Medium]] (Gain-Element), einem optischen [[Bandpassfilter]] mit variabler Transmissionsfrequenz für die Auswahl der Wellenlänge und einem [[Laser#Laserresonator|Resonator]], in dem sich für gewöhnlich die beiden erstgenannten Elemente befinden. Die Abstimmgeschwindigkeit in einem konventionellen Resonator ist dabei durch die Zeit limitiert, die benötigt wird, um bei der jeweiligen Wellenlänge aus dem [[Superlumineszenz|ASE]]-Untergrund (von engl. {{lang|en|amplified spontaneous emission}}) [[Laser|Lasing]] aufzubauen. In der Regel muss das zu verstärkende Licht sogar mehrmals das Gain-Medium durchlaufen bis Sättigung oder wenigstens hinreichend große Intensität aufgebaut wird. Um diese Limitation zu umgehen, wurde das FDML-Konzept entwickelt. Die Erhöhung der Abstimmfrequenz wird dabei dadurch erreicht, dass der [[Ringresonator]] um einige Kilometer verlängert wird, um die Umlauffrequenz des Lichts mit der Abstimmfrequenz des Filters zu synchronisieren. Licht mit einer bestimmten Wellenlänge, das den Filter verlässt, benötigt für den Umlauf in der Cavity dann genau die Zeit, die der Filter benötigen darf um einmal den gesamten Abstimmbereich zu durchlaufen. Somit können viele Lichtpulse mit unterschiedlichen Wellenlängen die Cavity mehrmals durchlaufen und werden immer weiter verstärkt, da der einkommende Puls als Seed für [[stimulierte Emission]] im Gain-Medium dient. | Laser mit abstimmbarer Wellenlänge bestehen im einfachsten Fall aus einem breitbandigen [[Lasermedium|laseraktiven Medium]] (Gain-Element), einem optischen [[Bandpassfilter]] mit variabler Transmissionsfrequenz für die Auswahl der Wellenlänge und einem [[Laser#Laserresonator|Resonator]], in dem sich für gewöhnlich die beiden erstgenannten Elemente befinden. Die Abstimmgeschwindigkeit in einem konventionellen Resonator ist dabei durch die Zeit limitiert, die benötigt wird, um bei der jeweiligen Wellenlänge aus dem [[Superlumineszenz|ASE]]-Untergrund (von engl. {{lang|en|amplified spontaneous emission}}) [[Laser|Lasing]] aufzubauen. In der Regel muss das zu verstärkende Licht sogar mehrmals das Gain-Medium durchlaufen bis Sättigung oder wenigstens hinreichend große Intensität aufgebaut wird. Um diese Limitation zu umgehen, wurde das FDML-Konzept entwickelt. Die Erhöhung der Abstimmfrequenz wird dabei dadurch erreicht, dass der [[Ringresonator]] um einige Kilometer verlängert wird, um die Umlauffrequenz des Lichts mit der Abstimmfrequenz des Filters zu synchronisieren. Licht mit einer bestimmten Wellenlänge, das den Filter verlässt, benötigt für den Umlauf in der Cavity dann genau die Zeit, die der Filter benötigen darf um einmal den gesamten Abstimmbereich zu durchlaufen. Somit können viele Lichtpulse mit unterschiedlichen Wellenlängen die Cavity mehrmals durchlaufen und werden immer weiter verstärkt, da der einkommende Puls als Seed für [[stimulierte Emission]] im Gain-Medium dient. | ||
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* einem Faser-Fabry-Perot-Filter (FFP-TF) als optischen Bandpassfilter | * einem Faser-Fabry-Perot-Filter (FFP-TF) als optischen Bandpassfilter | ||
* Polpaddels (PC) um die Polarisation für den SOA zu optimieren | * Polpaddels (PC) um die Polarisation für den SOA zu optimieren | ||
* einer [[Faseroptik|optischen Faser]] (DELAY), dessen Länge so angepasst werden muss, dass die Lichtumlaufzeit einem Vielfachen der inversen Filter-Treiberfrequenz entspricht | * einer [[Faseroptik (Bauelement)|optischen Faser]] (DELAY), dessen Länge so angepasst werden muss, dass die Lichtumlaufzeit einem Vielfachen der inversen Filter-Treiberfrequenz entspricht | ||
* einem Faserkoppler (FC) um einen Teil des umlaufenden Laserlichts auszukoppeln | * einem Faserkoppler (FC) um einen Teil des umlaufenden Laserlichts auszukoppeln | ||
* optischen Isolatoren (ISO) | * optischen Isolatoren (ISO) | ||
== Pulskompression == | == Pulskompression == | ||
Neuere Untersuchungen haben demonstriert, dass sich FDML Laser auch dazu eigenen, kurze Laserpulse mit einer Dauer von 60 bis 70 [[Pikosekunde]]n zu erzeugen. <ref> | Neuere Untersuchungen haben demonstriert, dass sich FDML Laser auch dazu eigenen, kurze Laserpulse mit einer Dauer von 60 bis 70 [[Pikosekunde]]n zu erzeugen.<ref>{{Literatur |Autor=Christoph M. Eigenwillig, Wolfgang Wieser, Sebastian Todor, Benjamin R. Biedermann, Thomas Klein, Christian Jirauschek and Robert Huber |Titel=Picosecond pulses from wavelength-swept continuous-wave Fourier domain mode-locked lasers |Sammelwerk=Nature Communications |Datum=2013 |DOI=10.1038/ncomms2870}}</ref> Der Vorteil besteht gegenüber konventioneller [[Laserpuls|Pulskompression]] darin, dass die Energie optisch in der Faser gespeichert wird, und nicht im optischen Verstärkermedium. Dadurch können Laserpulse nun direkt mit einem Halbleiterlaser von geringer Leistung erzeugt werden. Potentiell kann diese Technik noch weiter verfeinert werden, sodass Pulsdauern im [[Femtosekunde]]n-Bereich in Zukunft realisiert werden könnten. | ||
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Aktuelle Version vom 20. Februar 2021, 19:07 Uhr
Der englischsprachige Begriff {{Modul:Vorlage:lang}} Modul:Multilingual:149: attempt to index field 'data' (a nil value) (englisch, FDML) bezeichnet eine Laser-Modenkopplung-Technik, mit der Chirps erzeugt werden, also Wellenzüge mit kontinuierlich variierender Wellenlänge.
Die Technik wird insbesondere in der optischen Kohärenztomografie angewandt.[1][2]
Idee
Laser mit abstimmbarer Wellenlänge bestehen im einfachsten Fall aus einem breitbandigen laseraktiven Medium (Gain-Element), einem optischen Bandpassfilter mit variabler Transmissionsfrequenz für die Auswahl der Wellenlänge und einem Resonator, in dem sich für gewöhnlich die beiden erstgenannten Elemente befinden. Die Abstimmgeschwindigkeit in einem konventionellen Resonator ist dabei durch die Zeit limitiert, die benötigt wird, um bei der jeweiligen Wellenlänge aus dem ASE-Untergrund (von engl. {{Modul:Vorlage:lang}} Modul:Multilingual:149: attempt to index field 'data' (a nil value)) Lasing aufzubauen. In der Regel muss das zu verstärkende Licht sogar mehrmals das Gain-Medium durchlaufen bis Sättigung oder wenigstens hinreichend große Intensität aufgebaut wird. Um diese Limitation zu umgehen, wurde das FDML-Konzept entwickelt. Die Erhöhung der Abstimmfrequenz wird dabei dadurch erreicht, dass der Ringresonator um einige Kilometer verlängert wird, um die Umlauffrequenz des Lichts mit der Abstimmfrequenz des Filters zu synchronisieren. Licht mit einer bestimmten Wellenlänge, das den Filter verlässt, benötigt für den Umlauf in der Cavity dann genau die Zeit, die der Filter benötigen darf um einmal den gesamten Abstimmbereich zu durchlaufen. Somit können viele Lichtpulse mit unterschiedlichen Wellenlängen die Cavity mehrmals durchlaufen und werden immer weiter verstärkt, da der einkommende Puls als Seed für stimulierte Emission im Gain-Medium dient.
Aufbau und Funktion
Ein FDML-Laser besteht im Wesentlichen aus drei Komponenten: einem optischen Speicherring als Resonator der Länge $ L $, einem abstimmbaren optischen Bandpassfilter und einem Gain-Element. Für den FDML-Betrieb ist es nötig die Filterabstimmungsfrequenz $ f $ auf die inverse Umlaufzeit von Licht im optischen Speicherring einzustellen $ 1/\tau =c/L $,
- $ f_{i}=i{\frac {c}{L}} $,
wobei $ c $ die Gruppengeschwindigkeit von Licht im Speicherring ist und $ i $ die $ i $-te Oberschwingung darstellt.
Ein einfacher FDML-Laser-Aufbau, wie in der Grafik dargestellt, besteht aus:
- einem optischen Halbleiterverstärker (SOA) als Lichtquelle
- einem Faser-Fabry-Perot-Filter (FFP-TF) als optischen Bandpassfilter
- Polpaddels (PC) um die Polarisation für den SOA zu optimieren
- einer optischen Faser (DELAY), dessen Länge so angepasst werden muss, dass die Lichtumlaufzeit einem Vielfachen der inversen Filter-Treiberfrequenz entspricht
- einem Faserkoppler (FC) um einen Teil des umlaufenden Laserlichts auszukoppeln
- optischen Isolatoren (ISO)
Pulskompression
Neuere Untersuchungen haben demonstriert, dass sich FDML Laser auch dazu eigenen, kurze Laserpulse mit einer Dauer von 60 bis 70 Pikosekunden zu erzeugen.[3] Der Vorteil besteht gegenüber konventioneller Pulskompression darin, dass die Energie optisch in der Faser gespeichert wird, und nicht im optischen Verstärkermedium. Dadurch können Laserpulse nun direkt mit einem Halbleiterlaser von geringer Leistung erzeugt werden. Potentiell kann diese Technik noch weiter verfeinert werden, sodass Pulsdauern im Femtosekunden-Bereich in Zukunft realisiert werden könnten.
Einzelnachweise
- ↑ R. Huber, M. Wojtkowski, J. G. Fujimoto: Fourier Domain Mode Locking (FDML): A new laser operating regime and applications for optical coherence tomography. In: Optics Express. Band 14, Nr. 8, 2006, S. 3225–3237, doi:10.1364/OE.14.003225.
- ↑ Robert Huber: Fourier domain mode locking: new lasers for optical coherence tomography. In: SPIE Newsroom. 2009, doi:10.1117/2.1200901.1440.
- ↑ Christoph M. Eigenwillig, Wolfgang Wieser, Sebastian Todor, Benjamin R. Biedermann, Thomas Klein, Christian Jirauschek and Robert Huber: Picosecond pulses from wavelength-swept continuous-wave Fourier domain mode-locked lasers. In: Nature Communications. 2013, doi:10.1038/ncomms2870.
