Elektrische Flussdichte

Name

Elektrische Flussdichte

$\vec{D}$

Größen- und Einheitensystem	Einheit	Dimension
SI	A·s·m⁻²	L⁻²·T·I
Gauß (cgs)	Fr·cm⁻²	M^1/2·L^−1/2·T⁻¹
esE (cgs)	Fr·cm⁻²	M^1/2·L^−1/2·T⁻¹
emE (cgs)	abC·cm⁻²	L^-3/2·M^1/2

Die elektrische Flussdichte – auch elektrische Erregung, dielektrische Verschiebung, Verschiebungsdichte oder Verschiebungsflussdichte genannt – beschreibt die Dichte der elektrischen Feldlinien in Bezug auf eine Fläche A. Sie ist eine physikalische Größe der Elektrostatik und Elektrodynamik, bezeichnet mit dem Formelzeichen $\vec{D}$ und gemäß dem internationalen Einheitensystem in der Einheit Coulomb pro Quadratmeter (C/m²) angegeben.

Die elektrische Flussdichte ist eine vektorielle, also gerichtete Größe – im Gegensatz zur Flächenladungsdichte σ, die in derselben Einheit angegeben wird.

Herrscht zwischen zwei Punkten $P_{1}$ und $P_{2}$ im Raum eine elektrische Spannung, so spricht man von unterschiedlichen Potentialen in $P_{1}$ und $P_{2}$ . Dazwischen liegen so genannte Äquipotentialflächen. Dies sind geschlossene Flächen mit jeweils konstantem Potential. Im rechten Winkel zu diesen Äquipotentialflächen stehen die elektrischen Flusslinien. Entsprechend der Definition der elektrischen Feldstärke sind positive Ladungen die Quelle des elektrischen Flusses, negative Ladungen die Senke.

Der elektrische Fluss $Ψ$ , der durch eine beliebige Fläche A hindurchtritt, ist gleich dem Flächenintegral der elektrischen Flussdichte D. Dabei trägt nur jener elektrische Flussanteil, der normal zur Fläche A steht, zum elektrischen Fluss durch die Fläche A bei. Mathematisch wird dieser Umstand mittels Vektoren und durch die Operation des Skalarprodukts (inneren Produkts) ausgedrückt als:

Ψ = \int_{A} \vec{D} \cdot d \vec{A}

Der elektrische Fluss durch eine geschlossene Fläche ist somit gleich der von dieser Fläche eingeschlossenen elektrischen Ladung.

\oint_{A} \vec{D} \cdot d \vec{A} = \int_{V} ρ d V = Q

Die zeitliche Änderung der elektrischen Flussdichte steht als maxwellscher Verschiebungsstrom im erweiterten ampèreschen Gesetz.

Zusammenhang mit der elektrischen Feldstärke

Die elektrische Flussdichte lässt sich allgemein als Summe der Polarisation $\vec{P}$ und des Produktes der elektrischen Feldstärke $\vec{E}$ mit der elektrischen Feldkonstante (Dielektrizitätskonstante/Permittivität des Vakuums) $ε_{0} : = 8, 854187817 \dots \cdot 1 0^{- 12} {F m}^{- 1}$ schreiben, also:

\vec{D} = ε_{0} \vec{E} + \vec{P}

Im Fall des Vakuums verschwindet die Polarisation, daher steht die elektrische Flussdichte (auch Verschiebeflussdichte genannt) in einem einfachen Zusammenhang mit der elektrischen Feldstärke. Im freien Raum gilt:

\vec{D} = ε_{0} \vec{E}

Im einfachsten Fall eines linearen, isotropen Mediums verändert sich der Zusammenhang zwischen der elektrischen Flussdichte und der elektrischen Feldstärke um die relative Permittivität $ε_{r}$ des Dielektrikums, in dem die elektrische Flussdichte gemessen wird:

\vec{D} = ε_{r} ε_{0} \vec{E}

Im Fall eines anisotropen Mediums, wie es für Einkristalle typisch ist, zeigt die elektrische Flussdichte nicht mehr notwendigerweise in Richtung der elektrischen Feldstärke. Hängen die beiden Größen linear zusammen, so lässt sich ein Tensor 2. Stufe als eindeutiger Proportionalitätsfaktor angeben:

\vec{D} = (\begin{matrix} ε_{11} & ε_{12} & ε_{13} \\ ε_{21} & ε_{22} & ε_{23} \\ ε_{31} & ε_{32} & ε_{33} \end{matrix}) ε_{0} \vec{E}

Eine Folge eines solchen Zusammenhangs ist die Doppelbrechung.

Ein Beispiel für nichtlineares Verhalten zwischen elektrischem Feld und Fluss stellen Ferroelektrika dar, die nach dem Anlegen eines starken Feldes einen Teil ihrer Polarisation behalten, weitere Beispiele findet man in der nichtlinearen Optik.