Gell-Mann-Nishijima-Formel: Unterschied zwischen den Versionen
Aus cosmos-indirekt.de
imported>Mps |
imported>Wassermaus linkfix |
||
| Zeile 4: | Zeile 4: | ||
|Titel=Charge Independence for V-particles | |Titel=Charge Independence for V-particles | ||
| Sammelwerk = Progress of Theoretical Physics| Band=10 | Nummer=5 | Datum=1953 | Seiten=581-582 | DOI=10.1143/PTP.10.581 | | Sammelwerk = Progress of Theoretical Physics| Band=10 | Nummer=5 | Datum=1953 | Seiten=581-582 | DOI=10.1143/PTP.10.581 | ||
|bibcode = 1953PThPh..10..581N }}</ref> | |bibcode = 1953PThPh..10..581N }}</ref><ref> | ||
<ref> | |||
{{Literatur | {{Literatur | ||
|Autor = K. Nishijima | |Autor = K. Nishijima | ||
| Titel = Charge Independence Theory of V Particles | | Titel = Charge Independence Theory of V Particles | ||
| Sammelwerk = Progress of Theoretical Physics| Band=13 | Nummer=3 | Datum=1955 | Seiten=285-304 | DOI=10.1143/PTP.13.285 | | Sammelwerk = Progress of Theoretical Physics| Band=13 | Nummer=3 | Datum=1955 | Seiten=285-304 | DOI=10.1143/PTP.13.285 | ||
|bibcode = 1955PThPh..13..285N }}</ref> | |bibcode = 1955PThPh..13..285N }}</ref><ref> | ||
<ref> | |||
{{Literatur | {{Literatur | ||
| Autor = M. Gell-Mann | | Autor = M. Gell-Mann | ||
| Titel = The Interpretation of the New Particles as Displaced Charged Multiplets | | Titel = The Interpretation of the New Particles as Displaced Charged Multiplets | ||
| Sammelwerk= [[Il Nuovo Cimento]] | Band= 4 | Nummer= S2 | Datum= 1956 | Seiten= 848 | DOI = 10.1007/BF02748000}} | | Sammelwerk= [[Il Nuovo Cimento]] | Band= 4 | Nummer= S2 | Datum= 1956 | Seiten= 848 | DOI = 10.1007/BF02748000}} | ||
</ref> verknüpft in ihrer ursprünglichen Form die | </ref> verknüpft in ihrer ursprünglichen Form die [[elektrische Ladung]] <math>Q</math> eines [[Quark (Physik)|Quarks]] (in Einheiten der [[Elementarladung]]) mit drei seiner [[Quantenzahl]]en, nämlich der dritten Komponente (Projektion) <math>I_3</math> des starken [[Isospin]]s, der [[Baryonenzahl]] <math>B</math> und der [[Strangeness]] <math>S</math>: | ||
:<math> Q = | :<math> Q = I_3 + \frac{B+S}{2} = I_3 + \frac{Y}{2}</math>. | ||
Dabei ist <math>Y=B+S</math> die [[Hyperladung]]. | Dabei ist | ||
:<math>Y=B+S</math> | |||
die [[Hyperladung]]. | |||
Ursprünglich basierte die Formel auf experimentellen Ergebnissen, heute ist sie im Rahmen des [[Quark (Physik)|Quark]]-Modells verstanden. In ihrer o. g. einfachen Form berücksichtigt sie nur die leichten Quarks '''[[Quark (Physik) #Up-Quark|u]]''', '''[[Quark (Physik) #Down-Quark|d]]''' und '''[[Quark (Physik) #Strange-Quark|s]]'''. | Ursprünglich basierte die Formel auf experimentellen Ergebnissen, heute ist sie im Rahmen des [[Quark (Physik)|Quark]]-Modells verstanden. In ihrer o. g. einfachen Form berücksichtigt sie nur die leichten Quarks '''[[Quark (Physik) #Up-Quark|u]]''', '''[[Quark (Physik) #Down-Quark|d]]''' und '''[[Quark (Physik) #Strange-Quark|s]]'''. | ||
== Erweiterung auf schwere Quarks == | == Erweiterung auf schwere Quarks == | ||
Um auch die schweren Quarks '''[[Quark (Physik)#Charm-Quark|c]]''', '''[[Quark (Physik)#Bottom-Quark|b]]''' und '''[[ | Um auch die schweren Quarks '''[[Quark (Physik)#Charm-Quark|c]]''', '''[[Quark (Physik)#Bottom-Quark|b]]''' und '''[[Top-Quark|t]]''' zu berücksichtigen, ist die Formel noch um deren Quantenzahlen [[Charm (Physik)|Charm]] <math>C</math>, [[Bottomness]] <math>B\;\!'</math> und [[Topness]] <math>T</math> zu erweitern: | ||
:<math> Q = I_z + \frac{B+S+C+B'+T}{2} = I_z + \frac{Y}{2}</math> | :<math> Q = I_z + \frac{B+S+C+B\;\!'+T}{2} = I_z + \frac{Y}{2}</math>. | ||
Dabei ist | |||
:<math>Y = B+S+C+B\;\!'+T</math> | |||
:<math>Y = B+S+C+B'+T</math> | die erweiterte Hyperladung. | ||
== Siehe auch == | == Siehe auch == | ||
Aktuelle Version vom 8. Juli 2021, 10:07 Uhr
Die Gell-Mann-Nishijima-Formel (nach Murray Gell-Mann und Kazuhiko Nishijima; auch NNG-Formel für Nishijima, Nakano, Gell-Mann)[1][2][3] verknüpft in ihrer ursprünglichen Form die elektrische Ladung eines Quarks (in Einheiten der Elementarladung) mit drei seiner Quantenzahlen, nämlich der dritten Komponente (Projektion) des starken Isospins, der Baryonenzahl und der Strangeness :
- .
Dabei ist
die Hyperladung.
Ursprünglich basierte die Formel auf experimentellen Ergebnissen, heute ist sie im Rahmen des Quark-Modells verstanden. In ihrer o. g. einfachen Form berücksichtigt sie nur die leichten Quarks u, d und s.
Erweiterung auf schwere Quarks
Um auch die schweren Quarks c, b und t zu berücksichtigen, ist die Formel noch um deren Quantenzahlen Charm , Bottomness und Topness zu erweitern:
- .
Dabei ist
die erweiterte Hyperladung.
Siehe auch
Einzelnachweise
- ↑ T. Nakano, N. Nishijima: Charge Independence for V-particles. In: Progress of Theoretical Physics. Band 10, Nr. 5, 1953, S. 581–582, doi:10.1143/PTP.10.581, bibcode:1953PThPh..10..581N.
- ↑ K. Nishijima: Charge Independence Theory of V Particles. In: Progress of Theoretical Physics. Band 13, Nr. 3, 1955, S. 285–304, doi:10.1143/PTP.13.285, bibcode:1955PThPh..13..285N.
- ↑ M. Gell-Mann: The Interpretation of the New Particles as Displaced Charged Multiplets. In: Il Nuovo Cimento. Band 4, S2, 1956, S. 848, doi:10.1007/BF02748000.
