Zugeordnete Legendrepolynome
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Bei zugeordneten Legendrepolynomen bzw. assoziierten Legendrepolynomen, auch zugeordnete Kugelfunktionen genannt, handelt es sich um Funktionen, die in der Mathematik und theoretischen Physik verwendet werden. Da nicht alle zugeordneten Legendrepolynome wirklich Polynome sind, sprechen viele Autoren auch von zugeordneten bzw. assoziierten Legendrefunktionen.
Die zugeordneten Legendrepolynome sind die Lösungen der allgemeinen Legendregleichung:
- $ (1-x^{2})\,{\frac {\mathrm {d} ^{2}\,y}{\mathrm {d} x^{2}}}-2x{\frac {\mathrm {d} y}{\mathrm {d} x}}+\left(\ell (\ell +1)-{\frac {m^{2}}{1-x^{2}}}\right)\,y=0 $
Diese gewöhnliche Differentialgleichung hat nicht-singuläre Lösungen im Intervall $ [-1,1] $ nur dann, wenn $ \ell \, $ und $ m\, $ ganzzahlig sind mit $ 0\leq m\leq \ell $.
Man begegnet der allgemeinen Legendregleichung (und damit den zugeordneten Legendrepolynomen) häufig in der Physik, insbesondere wenn eine sphärische Symmetrie vorliegt, wie beispielsweise im Zentralpotential. Hier lassen sich die Laplacegleichung sowie verwandte partielle Differentialgleichungen oft auf die allgemeine Legendregleichung zurückführen. Das prominenteste Beispiel hierfür ist die quantenmechanische Lösung der Energiezustände des Wasserstoffatoms.
Definition
Die zugeordneten Legendrepolynome werden als $ P_{\ell }^{(m)}(x) $ bezeichnet. Am einfachsten lassen sie sich als Ableitungen von gewöhnlichen Legendrepolynomen definieren:
- $ P_{\ell }^{(m)}(x)=(-1)^{m}\left(1-x^{2}\right)^{m/2}{\frac {\mathrm {d} ^{m}}{\mathrm {d} x^{m}}}P_{\ell }(x) $
wobei $ P_{\ell }(x) $ das $ \ell $-te Legendrepolynom ist
- $ P_{\ell }(x)={\frac {1}{2^{\ell }\,\ell !}}\,{\frac {\mathrm {d} ^{\ell }}{\mathrm {d} x^{\ell }}}\left(x^{2}-1\right)^{\ell } $.
Daraus ergibt sich
- $ P_{\ell }^{(m)}(x)={\frac {(-1)^{m}}{2^{\ell }\,\ell !}}\left(1-x^{2}\right)^{m/2}{\frac {\mathrm {d} ^{\ell +m}}{\mathrm {d} x^{\ell +m}}}\left(x^{2}-1\right)^{\ell }. $
Zusammenhang mit Legendrepolynomen
Die verallgemeinerte Legendregleichung geht für $ m=0 $ in die Legendregleichung über, sodass $ P_{\ell }^{(0)}(x)=P_{\ell }(x) $ gilt.
Orthogonalität
Für die zugeordneten Legendrepolynome gelten im Intervall $ I=[-1,1] $ zwei Orthogonalitätsrelationen:
- $ \int \limits _{-1}^{+1}P_{\ell }^{(m)}(x)\,P_{k}^{(m)}(x)\,\mathrm {d} x={\frac {2}{2\,\ell +1}}\,{\frac {(\ell +m)!}{(\ell -m)!}}\,\delta _{\ell k}. $
- $ \int \limits _{-1}^{+1}P_{\ell }^{(m)}(x)\,P_{\ell }^{(n)}(x)\cdot {\frac {1}{1-x^{2}}}\,\mathrm {d} x={\frac {(\ell +m)!}{m(\ell -m)!}}\,\delta _{mn}. $
Das zweite Integral ist allerdings nur definiert, wenn entweder $ m $ oder $ n $ ungleich 0 ist.
Zusammenhang mit der Einheitskugel
Am wichtigsten ist der Fall $ x=\cos \vartheta $. Die zugeordnete Legendre-Gleichung lautet dann
- $ {\frac {\mathrm {d} ^{2}y}{\mathrm {d} \vartheta ^{2}}}+{\frac {\cos \vartheta }{\sin \vartheta }}\,{\frac {\mathrm {d} y}{\mathrm {d} \vartheta }}+\left[\ell \,(\ell +1)-{\frac {m^{2}}{\sin ^{2}\vartheta }}\right]y=0. $
Da nach der Substitutionsregel
- $ \int _{0}^{\pi }f(\cos \vartheta )\sin \vartheta \,\mathrm {d} \vartheta =\int _{-1}^{1}f(x)\mathrm {d} x $
gilt, übertragen sich obige Orthogonalitätsrelationen ohne weiteres auf die Einheitskugel.
Über $ P_{\ell }^{(m)}(\cos \vartheta ) $ werden die sog. Kugelflächenfunktionen definiert als
- $ Y_{\ell }^{(m)}(\varphi ,\vartheta )={\sqrt {{\frac {2\,\ell +1}{4\,\pi }}\,{\frac {(\ell -m)!}{(\ell +m)!}}}}\,P_{\ell }^{(m)}(\cos \vartheta )\,\mathrm {e} ^{i\,m\,\varphi }, $
welche auf der Einheitskugel ein vollständiges Orthonormalsystem bilden.
Die ersten zugeordneten Legendrepolynome
Für die zugeordneten Legendrepolynome gilt folgende Rekursionsformel
- $ (\ell -m)\,P_{\ell }^{(m)}(x)=x\,(2\,\ell -1)\,P_{\ell -1}^{(m)}(x)-(\ell +m-1)\,P_{\ell -2}^{(m)}(x). $
Die zugehörigen Startwerte der Rekursionsformel stellen sie wie folgt dar:
- $ P_{m}^{(m)}(x)=(-1)^{m}\cdot {\frac {(2m)!}{2^{m}m!}}\cdot \left(1-x^{2}\right)^{m/2}\quad ,\quad P_{k}^{m}(x)=0\;,\quad \forall k<m $
Die Relation zwischen den assoziierten Legendre-Polynomen mit positiven und negativen $ m $ stellt sich wie folgt dar.
- $ P_{\ell }^{(-m)}=(-1)^{m}{\frac {(\ell -m)!}{(\ell +m)!}}\cdot P_{\ell }^{(m)} $
Die ersten Legendrepolynomen bestimmen sich damit zu
| $ P_{\ell }^{(m)}(x) $ | $ \ell =0 $ | $ \ell =1 $ | $ \ell =2 $ |
|---|---|---|---|
| $ m=-2 $ | $ 1/8(1-x^{2}) $ | ||
| $ m=-1 $ | $ 1/2{\sqrt {1-x^{2}}} $ | $ 1/2x{\sqrt {1-x^{2}}} $ | |
| $ m=0 $ | $ 1 $ | $ x $ | $ 1/2(3x^{2}-1) $ |
| $ m=1 $ | $ -{\sqrt {1-x^{2}}} $ | $ -3x{\sqrt {1-x^{2}}} $ | |
| $ m=2 $ | $ 3(1-x^{2}) $ |
Und mit $ \cos \vartheta $ als Argument
| $ P_{\ell }^{(m)}(\cos \vartheta ) $ | $ \ell =0 $ | $ \ell =1 $ | $ \ell =2 $ |
|---|---|---|---|
| $ m=-2 $ | $ 1/8\sin ^{2}\vartheta $ | ||
| $ m=-1 $ | $ 1/2\sin \vartheta $ | $ 1/2\sin \vartheta \cos \vartheta $ | |
| $ m=0 $ | $ 1 $ | $ \cos \vartheta $ | $ 1/2(3\cos ^{2}\vartheta -1) $ |
| $ m=1 $ | $ -\sin \vartheta $ | $ -3\sin \vartheta \cos \vartheta $ | |
| $ m=2 $ | $ 3\sin ^{2}\vartheta $ |
Zugeordnete Legendrefunktionen 2. Art
Ähnlich wie bei der Legendreschen Gleichung stellen die zugeordneten Legendrepolynome $ P_{\ell }^{(m)}(x) $ nur eine Gruppe von Lösungsfunktionen der verallgemeinerten Legendreschen Gleichung dar. Die zugeordneten Legendrefunktionen 2. Art $ Q_{\ell }^{(m)}(x) $ stellen ebenso Lösungen dar. Auch für sie gilt $ Q_{\ell }^{(0)}=Q_{\ell } $ mit den Legendrefunktionen 2. Art $ Q_{\ell }(x) $.
Weblinks
- Legendrefunktionen in der NIST Digital Library of Mathematical Functions (englisch)
- Eric W. Weisstein: Associated Legendre Polynomial. In: MathWorld (englisch).
Literatur
- Richard Courant, David Hilbert: Methoden der mathematischen Physik. 2 Bände. Springer Verlag, 1968
- Gerald Teschl: Mathematical Methods in Quantum Mechanics; With Applications to Schrödinger Operators. American Mathematical Society, 2009 (mat.univie.ac.at)
